W. Scuwevoar: Änderung der Intensität der Schwerkraft durch den Mond. 463 
Wir betrachten jetzt die Schwerestörung auf der elastischen Erde. 
In der ungestörten Oberfläche, die wir als Kugelfläche auffassen, sei das 
Gravitationspotential der ErdeV,. Die Erhebung der gestörten Ober- 
fläche über die Kugelfläche infolge der Flutwirkung sei «, und das 
Potential der Flutkraft W,. Infolge der Gestaltsänderung der Erde 
ändere sich das Potential V, um V,. Das Potential auf der deformierten 
Oberfläche der Erde ist: 
o 
T 
V= a 
+V,+W,. 
dV, 
Da ee ist, so wird 
V=V,—wg+V,+W,. 
Die Deformation der Kugel wird als eine die Kugelfläche bedeckende 
Massenbelegung aufgefaßt, deren Dichte entsprechend der Deformation 
durch W, einer Kugelfunktion zweiten Grades proportional ist. Das 
Potential dieser Massenbelegung ist gleich V,. Dieses hängt von der 
Dichte- und Elastizitätsverteilung im Erdkörper ab (vgl. @. HrreLorz, 
Zeitschr. für Mathem. und Physik Bd. 52, S.279). Wie auch dieses 
W. 
Gesetz beschaffen ist, V, wird für äußere Punkte von der Form' A z 
r 
12 
oder A —- sein, wo P, eine Kugelflächenfunktion zweiten Grades und r 
m 
der Abstand des angezogenen Punktes vom Zentrum der Kugel ist. 
Demnach folgt für äußere Punkte: 
oV, sr we 
In 
In der deformierten Oberfläche sei 
mW. - 
Dann folgt für die Schwerestörung in derselben Fläche: 
ae | ao 
d= +, -— 
g a a 
d 246 oW, 2W, 
da (I — I und = —— ist. Die Schwerestörung 
An, a OP Ma a 
5 > ; 2W, 
bei absoluter Starrheit der Erde ist —-. Setzen wir 
ad 
W, 
u=k—, 
I 
! Tuonson und TArır, Handbuch der theoretischen Physik Bd. 2, S. 73 
Sitzungsberichte 1914. 40 
