A. Wırgens: Integration d. Grundgleichungen d. Theorie d. Jupitermonde. 953 
Ferner werde die 2. Beziehung in (2) ersetzt durch die Doppel- 
gleichung: 
(5) n—ın=n'—ın’=w. 
Bei Beschränkung der Störungsfunktion auf die Glieder 2. Grades 
der Exzentrizitätsvariablen sowohl im rein säkularen wie in derı in- 
folge der genäherten Kommensurabilität der mittleren Bewegungen der 
drei ersten Monde kritisch, d. h. langperiodisch, werdenden Teile lauten 
dann die Differentialgleichungen der Exzentrizitätsvariablen, wenn in 
den Gliedern 2. Grades der Störungsfunktion nach Bildung der Diffe- 
rentialgleichungen das Argument 4/”"— 2!'= 2uw' nach dem Laruacr- 
schen Theorem durch 2u und bei den Gliedern ı. Grades u’ durch 
u+ 180° ersetzt wird, vollständig (s. Tısserann, Traite de Mee. cel., 
Bd. 4, S. 36).: 
| z —[0]%+[o, ı]%’+[o, 2]%’+[o, 3]%” 
—= —tm'nFeosu+ a, ,(kcos 2u+hsin 2u) —b, ,(k eos 2u+ h'sin 2) 
= +]? —[0, 1]%—[o, 2]%”—[o, 3] 1” 
—= ++tm'nFsinu-t a, ,(hecos 2u— ksin 2u) —b, ,(h’ cos 2u— k'sin 2u) 
z —]#+[1,0]%+[1, 2]K”+[1,3]%” 
—= — In (m @— m” F')eosu+(a, + a, ,)(k’ cos 2u+ h’sin 2u) 
—b, .(kcos 2u+ hsin 2u) —b, ,(k” cos zu+ h” sin 2u) 
dk’ 
— +[1]#’— [1,0] —[1, 2]%”— [1,3] 7%” 
+ ER 1, 01211, 219° [1,31 
—= +4n (m G — m” F')sinu+ (a, + a, ,)(h’ cos 2u— k’sin 21) 
—b,.(heos 2u — ksin 2 u) — b, ‚(h” eos 2u— k” sin 2 u) 
2 
. ar 
el] + [2,0]%+[2,1]%’+[2, 3]%” 
—= +4m'n”@’ cosu-+-a,, (k” eos 2u+h"sin 2u) —b, ,(k’ cos 2u + h’sin 2u) 
= : Mr 
‚ +Elr’—I2 o]lA—[2,1ı]%’—][2, 3] % 
= —+Im'n”@'sinu+ a, ,(h” eos 2u— k” sin 2u) —b, ,(h’ cos 2u— k’sin 2 u) 
FE 
BR” +[3,0]&+[3, 118 +[3, 214” = 0 
a 
+[3]%”—[3, 0)%—[3, 1]%’—[3, 2]%” = 0 
