684 Gesammtsitzung vom 28. Mai 1914. 
(C, = 5.955 eal). So findet man für flüssiges Quecksilber 5.8 cal bei 
Zimmertemperatur; ferner wurden bei einer Reihe von geschmolzenen 
(vermutlich einatomigen) Metallen für C, Werte zwischen 7 und 8.8 cal 
beobachtet; die Umrechnung auf C, wäre nur bei Kenntnis des Aus- 
dehnungskoeffizienten und der Kompressibilität durchführbar, doch 
scheint es durchaus wahrscheinlich, daß auch hier (©, etwa 6 cal be- 
trägt. Es ergibt sich hieraus, daß eine einatomige Flüssigkeit etwa den 
gleichen Gehalt an potentieller Energie besitzen muß wie an kinetischer, 
und es folgt weiterhin, daß die Wärmebewegung der Flüssigkeit in erster 
Annäherung durch Schwingungen der Atome darzustellen ist. Die Atome 
können natürlich auf Grund dieses Resultates nicht als starr angesehen 
werden, wie es in der Theorie der Zustandsgleichung häufig geschieht, 
sondern müssen als elastisch deformierbar aufgefaßt werden, falls man 
nicht die Annahme einer mit der Entfernung abnehmenden Abstoßungs- 
kraft vorzieht. 
Wenn man die Flüssigkeit bei konstantem Volumen auf höhere 
Temperaturen, auch oberhalb des kritischen Punktes, erwärmt, so wird 
offenbar keine prinzipielle Änderung in den Schwingungsverhältnissen 
und in dem Energieinhalt der Substanz eintreten; es wird also auch hier 
das Durons-Peritsche Gesetz (als Grenzgesetz für hohe Temperaturen) 
geltend bleiben. Während somit bei mäßig stark komprimierten Gasen 
die Energieverhältnisse ziemlich kompliziert liegen (einerseits infolge 
eines Beitrages der Molekularattraktion, anderseits infolge des allmäh- 
lichen Auftretens der Schwingungsenergie), so vereinfachen sie sich wieder 
bei stark komprimierten Gasen. Insbesondere muß die Wirkung der 
Molekularattraktion hier in den Hintergrund treten, da dieselbe bei mäßig 
komprimierten Gasen die Folge einer (mit der Temperatur variablen) 
Schwarmbildung der Moleküle ist, die bei einer stark komprimierten 
Substanz offenbar gering sein muß. 
3. Bei tiefen Temperaturen werden bei der Flüssigkeit, ebenso 
wie bei den festen Körpern, Quanteneffekte auftreten. Da die Wärme- 
bewegung hier (im Gegensatz zum verdünnten Gase) in erster Linie 
durch Schwingungen darstellbar ist, bereitet die Übertragung der Quan- 
tenformeln keine prinzipielle Schwierigkeit. 
Es steht offenbar nichts im Wege, einer flüssig-gasförmigen Sub- 
stanz von hinreichender Dichte den gleichen Schwingungszustand zu- 
zuschreiben, wie wir ihn nach Degye!' für feste Körper annehmen. Es 
würde hiernach ein ganzes Schwingungsspektrum existieren, welches 
sich durch die Formel’: 
! Ann.d. Physik (4) 39, 789 (1912). 
® Der Faktor 4 beruht auf der Annahme, daß in der Flüssigkeit nur Lon- 
eitudinalsehwineungen vorkommen. Bei sehr hohen Frequenzen ist indessen 
8 ! 8 1 
