A. Evcren: (uanteneffeet bei einatomigen Gasen und Flüssigkeiten. 685 
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a Fl dv 1) 
(dz Zahl der Schwingungen im Intervall v bis v+dv, V Atomvolumen, 
ce mittlere Schallgeschwindigkeit) ausdrücken läßt, welches beiv = 0 
beginnt und bei 
3 
9N 
arV 
(Ta.) 
m 
endet (wenn N die Avocaprosche Zahl darstellt). 
Setzt man wie üblich 
Bv 
Bv 
mes mer=: (BESTE) 
il 
so führt die Anwendung der Quantentheorie für die Energie U bei einer 
bestimmten Temperatur zu den Ausdrücken: 
% £ 
en (2.) 
x’ Ben 
oder: 
> enden 
B= SR ee e). (2a.) 
je nachdem man eine Nullpunktsenergie annimmt oder nicht. 
Gegenüber dem festen Körper besteht hier der Unterschied, daß 
die Größe © nicht von der Temperatur unabhängig, sondern veränder- 
lich ist!'. Man wird nämlich jedenfalls in erster Annäherung die Schall- 
geschwindigkeit c der Molekulargeschwindigkeit proportional setzen 
können; da diese wiederum der Quadratwurzel aus der Energie pro- 
portional ist, ergibt sich nach (1a.), wenn man alle Konstanten durch 
den Ausdruck De zusammenfaßt: 
BER 
das Vorhandensein auch von Transversalschwingungen nicht ausgeschlossen (der 
Faktor 47 wäre dann durch einen höheren Wert, im Grenzfall durch 127 zu ersetzen). 
Wie aus der Fortpflanzung von Erdbebenwellen dureh das Erdinnere hervorgeht, treten 
in äußerst stark komprimierten Gasen auch bei geringen Frequenzen tatsächlich Trans- 
versalwellen auf; es wäre denkbar, daß eine gewöhnliche Flüssigkeit die gleiche Er- 
scheinung wenigstens gegenüber raschen Frequenzen (von der Größe der Wärme- 
schwingungen) zeigt. 
! Beim festen Körper ist bei variabler Temperatur die Frequenz konstant und 
die Amplitude der Schwingung variabel, bei der Flüssigkeit ist in Übereinstimmung 
init der Linoemannschen Vorstellung des Schmelzprozesses die Amplitude wenigstens 
in erster Annäherung konstant, daher muß die Frequenz variabel sein. 
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