686 Gesammtsitzung vom 28. Mai 1914. 
= 
ya 
N RN EA NER: 
Tu TR ERT 3.) 
Eliminiert man aus (2.) bzw. (2a.) und (3.) die Variable x, so erhält 
U S: 
man, wie leicht zu sehen, T als eine universelle Funktion von T’ 
oder: 
r 
ebenso wie T nach (2.) bzw. (2a.) eine universelle Funktion von « ist. 
Es liegt daher nahe, $ als die eigentliche, charakteristische Temperatur 
der Flüssigkeit anzusehen, während die charakteristische Temperatur © 
Degyes variabel ist. 
Der Verlauf von und von © als Funktion von = oder T läßt 
T 
7 
sich numerisch am einfachsten auf die Weise ermitteln, daß man zu- 
nächst nach (2.) bzw. (2a.) für eine Reihe von w-Werten die entsprechen- 
Ü 
den Werte für T aufsucht'. Dann bereehnet man nach (3.) die ent- 
S 
sprechenden Werte von 7°’ oder wenn man ein bestimmtes $ annimmt, 
die Werte von T. Die Größe der Atomwärme C, ergibt sich entweder 
durch eine Differenzenbildung aus den U-Werten oder genauer aus den 
Formeln’ 
oRx 
2 © e—1 keine Nullpunl 
me Y Eye (keine Nullpunkts- 
TE energie) (4) 
Be 
ns an 
und 
Gr gRa gRa 
’D Fr: 
2 Ga 2 en 
C. me ! 5 BT a (Nullpunktsenergie), (4.&.) 
en 
u Se’ —ı Io 
in denen (', den Wert der Degrzschen Funktion für die Atomwärme fester 
Körper (für den entsprechenden «-Wert) bedeutet”. 
! W. Nersst, diese Sitzungsberichte 1912, 1176. 
2 W. H. Keesom, Physik. Zeitschr. 14, 670 (1913). 
° Die bei Kersom auftretenden Faktoren O,& und Cpx sind im vorliegenden 
Falle gleich und heben sich daher gegenseitig fort. 
