A. Everen: Quanteneffeet bei einatomigen Gasen und Flüssigkeiten. 689 
bestimmung eine gewisse Unsicherheit an, die in bezug auf die ab- 
solute Temperatur maximal etwa ı Prozent betragen dürfte, und in bezug 
auf den Temperaturkoeffizienten des Widerstandes an einzelnen Punkten 
vermutlich noch etwas größer ist. Die systematischen Fehlerquellen 
der übrigen, für die Gesamtmessung erforderlichen Daten dürften er- 
heblich geringer sein. 
Zur Kompression des Heliums diente eine besondere (in Fig. ı 
schematisch dargestellte) Vorrichtung, die gleichzeitig die Bestimmung 
des jeweils zur Messung verwandten Gasvolumens ermöglichte: der 
Gasvorrat befand sich in einer 2 | fassenden Stahlflasche A (in der 
Regel unter einem Überdruck von etwa ı Atm.). Die Kompression 
erfolgte durch Quecksilber mit Hilfe einer zweiten, gleich beschaffenen 
Stahlflasche B in der Weise, daß B von einem größeren Druckreservoir 
her durch irgendein Gas unter Druck gesetzt wurde. Mit Hilfe einer 
in flüssigem Wasserstoff befindlichen Metallspirale ce konnte das kom- 
primierte, in die kleine Meßbombe einströmende Helium von den letzten 
Resten leichter kondensierbarer Gase befreit werden. 
Eine direkte Volumbestimmung des Gases war dadurch möglich, 
daß 5 sich auf einer Dezimalwage befand, die noch einen Gewichts- 
unterschied von ıg (=3/,eem) deutlich erkennen ließ. Eine hinreichende 
Beweglichkeit des Wagebalkens wurde durch Anbringung einer ziem- 
lich langen, spiraligen Verbindung (Stahlrohr) zwischen A und B ge- 
währleistet. Bei der Bestimmung der verwandten Gasmenge wurde 
zur Druckmessung ein Quecksilbermanometer D benutzt, welches bei 
der Kompression durch ein Ventil abgesperrt werden konnte. Die 
Druckmessung bei der Kompression erfolgte durch ein Metallmano- 
meter (Ü. 
Die Wärmekapazität des leeren Gefäßes war relativ klein (bei 
17° abs.: 0.04 cal) und betrug auch in den ungünstigsten Fällen nie 
mehr als 610, in der Regel etwa '!/, der gesamten Wärmekapazität. 
5. Die Ergebnisse der an Wasserstoff und Helium ausgeführten 
Messungen sind in den Tabellen 3—6 wiedergegeben. Tabelle 3 und 4 
enthalten eine Anzahl direkter Beobachtungen, bei denen die Gase etwa 
die gleiche Konzentration besaßen wie als Flüssigkeit in der Nähe des 
Siedepunktes (flüssiger Wasserstoff: 35.1 Mol/Liter; flüssiges Helium: 
37.5 Mol/Liter). 
Die übrigen, bei geringerer Dichte ausgeführten Messungen (Tab. 3 
und 4) sind bereits auf bestimmte Temperaturen reduziert. Die 
Zahlen der Tabelle 4 stellen Mittelwerte dar, die aus verschiedenen, 
bei annähernd gleicher Dichte angestellten Versuchsreihen gewonnen 
wurden. 
