920 Sitz. d. phys.-math. Cl. v. 30. Juli 1914. — Mitth. d. Gesammtsitz. v. 23. Juli. 
welches in ihrer kinetischen Energie enthalten ist, an den Oszillator 
abgibt. Wenn also z.B. die kinetische Energie der Partikel kleiner 
ist als iv, so gibt sie gar keine Energie an den Oszillator ab!. Durch 
diese Festsetzungen sind die zeitlichen Merunde Fangen. eines gegebenen 
Zustandes vollkommen bestimmt. 
$ 3. Zustandsänderungen. 
Zunächst ist unmittelbar einzusehen, daß die Öszillatoren etwaige 
Bruchteile der Energie Av, welche sie vielleicht ursprünglich besessen 
haben, beim ersten Stoß an die Partikeln abgeben und von da ab 
stets nur ganze Vielfache von Av besitzen, weil sie stets nur solche 
empfangen. Diese Bedingung wollen wir im folgenden als erfüllt an- 
sehen. Dann können wir für jeden beliebigen Zustand die N Oszil- 
latoren je nach den Vielfachen von Av, welche ihre augenblickliche 
Schwingungsenergie bildet, in verschiedene Gruppen einteilen: 
N = Not Mus Nat 22 Ser ern (3) 
wobei N, die Zahl derjenigen Oszillatoren bedeutet, welehe die Schwin- 
gungsenergie nhv besitzen. 
Ebenso teilen wir die N’ Partikeln in verschiedene Gruppen: 
N=N+M+M+-.-+NM+°:-, (4) 
wobei N, die Zahl derjenigen Partikeln bedeutet, deren kinetische 
Energie zwischen nAhv und (n+1) Av liegt. 
Von der Zahl und der Art aller möglichen Zusammenstöße kann 
man sich dann folgendes anschauliche Bild machen: 
N, N, N, . . N, 
(N) (N) (A) » .» (MM) 
Die oberste Zeile enthält die verschiedenen Gruppen der Öszillatoren, 
die erste peale (links) enthält die verschiedenen Gruppen der Par- 
! Diese Hypothese erhält eine experimentelle Stütze durch die wichtigen Re- 
sultate der neuesten Untersuchungen von J. Franck und G. Herz, Verh. d. D. Physik. 
Ges. 16, S. 512, 1914. 
