922 Sitz. d. phys.-math. Cl. v. 30. Juli 1914. — Mitth. d. Gesammtsitz. v. 23. Juli. 
Was nun die Resultate der Zusammenstöße betrifft, so sind die- 
selben ebenfalls aus der obigen Tabelle zu entnehmen, indem die ein- 
geklammerten Größen der letzten Spalte (rechts) diejenigen Oszillator- 
gruppen angeben, in welche die gestoßenen Öszillatoren infolge des 
Stoßes neu eintreten, während die eingeklammerten Größen der unter- 
sten Zeile diejenigen Partikelgruppen bezeichnen, in welche die stoßen- 
den Partikeln infolge des Stoßes neu eintreten. So treten z. B. bei 
den betrachteten A,, Stößen die beteiligten Oszillatoren in die Gruppe 
N,, die beteiligten Partikeln in die Gruppe N, neu ein. 
Damit ergibt sich für die in der Zeit r erfolgende Änderung der 
Zahl N, derjenigen Oszillatoren, deren Schwingungsenergie nhv beträgt: 
AN, = (Au A, A Se) (Aner A A) (9) 
und für die in der Zeit r erfolgende Änderung der Zahl N, derjenigen 
Partikeln, deren Schwingungsenergie zwischen n’Av und (n’+1)hv liegt: 
AN, — (Ay + Aw + Age +) (Ant Arı + Ana ++) (10) 
$4. Stationäre Energieverteilung. 
Wir fragen jetzt nach den Bedingungen des stationären Zustandes. 
Für die freien Partikeln gilt dann als Folge ihrer gegenseitigen Zu- 
sammenstöße die Maxweıısche Geschwindigkeitsverteilung, also nach (5) 
2 
Nidgq = N’ae "edg, (11) 
wobei die Konstanten « und & durch die Bedingungen gegeben sind, 
daß 
00 
[Nds —N, (12) 
0) 
und daß die mittlere kinetische Energie einer Partikel: 
m —= —KT. (13) 
Dies ergibt: 
= (gr) ar (14) 
Dann folgt aus (8) und (11) durch Ausführung der Integration: 
R (n’-1)Av 
zf?ıN, [.- A 
Be N’ae-Prrgdg — 
nv 
27 N, aN’ /[ Bu ein 
en a ir )e kT. (15) 
