Eınsrem: Die formale Grundlage der allgemeinen Relativitätstheorie. 1031 
hält diese Theorie ihre Hauptstütze in der Tatsache, daß wir beim 
Experimentieren auf der Erde absolut nichts davon merken, daß die 
Erde sich mit erheblicher Geschwindigkeit um die Sonne bewegt. 
Aber das Vertrauen, welches wir der Relativitätstheorie entgegen- 
bringen, hat noch eine andere Wurzel. Man verschließt sich nämlich 
nicht leicht folgender Erwägung. Wenn A’ und Ä zwei relativ zu- 
einander in gleichförmiger Translationsbewegung befindliche Koordi- 
natensysteme sind, so sind diese Systeme vom kinematischen Stand- 
punkt aus vollkommen gleichwertig. Wir suchen deshalb vergeblich 
nach einem zureichenden Grunde dafür, warum eins dieser Systeme 
geeigneter sein sollte, bei der Formulierung der Naturgesetze als Be- 
zugssystem zu dienen, als das andere; wir fühlen uns vielmehr dazu 
gedrängt, die Gleichberechtigung beider Systeme zu postulieren. 
Dies Argument fordert aber sofort ein Gegenargument heraus. 
Die kinematische Gleichberechtigung zweier Koordinatensysteme ist 
nämlich durchaus nicht auf den Fall beschränkt, daß die beiden ins 
Auge gefaßten Koordinatensysteme A und X’ sich in gleichförmiger 
Translationsbewegung gegeneinander befinden. Diese Gleichbe- 
rechtigung vom kinematischen Standpunkt aus besteht z. B. ebenso- 
gut, wenn die Systeme relativ zueinander gleichförmig rotieren. Man 
fühlt sich daher zu der Annahme gedrängt, daß die bisherige Re- 
lativitätstheorie in weitgehendem Maße zu verallgemeinern sei, derart, 
daß die ungerecht scheinende Bevorzugung der gleichförmigen Trans- 
lation gegenüber Relativbewegungen anderer Art aus der Theorie ver- 
schwindet. Dies Bedürfnis nach einer derartigen Erweiterung der Theo- 
rie muß jeder empfinden, der sich eingehend mit dem Gegenstande 
befaßt hat. 
Zunächst scheint es nun allerdings, daß eine derartige Erweiterung 
der Relativitätstheorie aus physikalischen Gründen abzulehnen sei. Es 
sei nämlich X ein im Ganiei-Newronschen Sinne berechtigtes Koor- 
dinatensystem, KX’ ein relativ zu X gleichförmig rotierendes Koordi- 
natensystem. Dann wirken auf relativ zu Ä’ ruhende Massen Zentri- 
fugalkräfte, während auf relativ zu A ruhende Massen solche nicht 
wirken. Hierin sah bereits Newron einen Beweis dafür, daß man die 
Rotation von ÄK’ als eine »absolute« aufzufassen habe, daß man also Ä’ 
nicht mit demselben Rechte wie X als »ruhend« behandeln könne. Dies 
Argument ist aber — wie insbesondere E. Macn ausgeführt hat — 
nicht stichhaltig. Die Existenz jener Zentrifugalkräfte brauchen wir 
nämlich nicht notwendig auf eine Bewegung von Ä’ zurückzuführen ; 
wir können sie vielmehr ebensogut zurückführen auf die durchschnitt- 
liche Rotationsbewegung der ponderabeln fernen Massen der Umgebung 
in bezug auf K’, wobei wir Ä’ als »ruhend« behandeln. Lassen die 
