1056 Gesammtsitzung v. 19. Nov. 1914. — Mitth. d. phys.-math. C1. v. 29. Oct. 
Vierervektor (A,) den kovarianten V-Vierervektor 8, entsprechen läßt. 
Man hat dann die Divergenz gemäß (41b) zu bilden und erhält als Ver- 
allgemeinerung von (42) die allgemein kovarianten Gleichungen 
Io ı Ar 
NO, 
= PEUHR,. x 2a 
> dx, 2 29 dr. Fr [ (4 ) 
v 
Dabei bezeichnen wir, indem wir die obigen Benennungsweisen 
aufrechterhalten, die Komponenten von % gemäß dem Schema 
vz= I v=2 v = 3 vz 4 
2 Er RL AS N MONTE BEE 
Ba | Dr rate pP. | —u 
BEER BER be | NE TE RE IE _ 
1) —p,| RP. ba (43) 
= iS Tram pn rs; > 
2 ni) Ve | 
Een 
die Komponenten von 8, gemäß dem Schema 
| \ 
na = | 
al, . (44) 
3% 
o=4 ww | 
Der zu %. gehörige rein kovariante (bzw. rein kontravariante) Tensor 
ist hierbei symmetrisch. Es ist leicht einzusehen, daß die Gleichungen 
(42a) in die Gleiehungen (42) übergehen, wenn den Größen g,, die spe- 
ziellen Werte 
—I O oO 
[0] —I [®) [®) 
(45) 
oO O — | [®) 
oO (©) O 1 
gegeben werden. 
Diskussion von (42a). Wir fassen zunächst den Spezialfall ins 
Auge, daß ein Gravitationsfeld nicht vorhanden ist, d.h. daß die g,, sämt- 
lich als konstant anzusehen sind. Dann verschwindet das erste Glied der 
rechten Seite von (42a). Das betrachtete System sei räumlich (d. h. in 
bezug auf &,, x,, x,) endlich ausgedehnt. Das Integral einer Größe & über 
