1064 Gesammtsitzung v. 19. Nov. 1914. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 29. Oct. 
schluß über die Gesetze, nach welchen das Gravitationsfeld auf das 
elektromagnetische Feld einwirkt. 
Elektromagnetische Gleichungen bewegter Körper für 
den Fall, daß nur Körper mit der Dielektrizitätskonstante I 
und dermagnetischen Permeabilität ı berücksichtigt werden. 
Es mögen elektrische und magnetische Polarisation der Körper nur 
insofern Berücksichtigung finden, als sie zu elektrischen und magne- 
tischen Ladungsdichten Veranlassung geben; elektrische und magne- 
tische »Polarisationsströme« sollen nicht auftreten. Dagegen sollen 
elektrische Leitungsströme berücksichtigt werden. Die allgemein ko- 
varianten Feldgleichungen für diesen Fall findet man, indem man auf 
der rechten Seite der Gleichungen einen elektrischen bzw. magne- 
tischen Konvektionsstrom sowie einen elektrischen Leitungsstrom be- 
rücksichtigt. 
Es sei 7, die Ladungsdichte im vorhin definierten Sinne der Po- 
ds 
V-Vierervektor des durch Polarisations- und Leitungselektronen zu- 
sammen gelieferten Konvektionsstromes. 
dir 
larisations- und Leitungselektronen zusammen; dann ist (Po -| der 
fm sei im vorher definierten Sinne die magnetische Ladungsdichte, 
dic, 
welche von der (starren) magnetischen Polarisation herrührt. ( Pan) | 
5 
ist dann der V-Vierervektor des magnetischen Konvektionsstromes. 
Dem Leitungsstrome wird ebenfalls ein V-Vierervektor entsprechen, 
den wir mit (%) bezeichnen. Er ist dadurch bestimmt, daß im »Nor- 
malsystem « 
v=—ıT Beni Wera 
und anderseits 
dı, dx, 
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ist. Man wird dieser Bedingung gerecht, indem man setzt 
dx 
Erg, (55) 
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Die Feldgleichungen sind dann 
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RU (56) 
