Einstein: Die formale Grundlage der allgemeinen Relativitätstheorie. 1065 
Feldgleichungen für isotrope, elektrisch und magne- 
tisch polarisierbare, bewegte Körper. Wir modifizieren den so- 
eben betrachteten Fall dahin, daß wir auch elektrische und magne- 
tische Polarisationsströme berücksichtigen. Dabei wird angenommen, 
daß für das mitbewegte Normalsystem die Komponenten der Feld- 
stärken diesen Polarisationen proportional seien. 
; Die Feldgleichungen für diesen Fall erhalten wir aus (56), in- 
dem wir auf den rechten Seiten von (56) Ausdrücke für den V-Vierer- 
vektor des elektrischen bzw. magnetischen Polarisationsstromes hin- 
zufügen. Die elektrische Polarisation stellen wir durch einen kontra- 
varianten V-Vierervektor (B4,) dar, dessen Komponenten für das mit- 
bewegte Normalsystem durch die Gleichungen 
=: Mn; om: Momo 
bestimmt sind. Man genügt dieser Festsetzung durch die Gleichung 
da, 
Po = LI ER (57) 
aß 5 
Aus diesem V-Vierervektor bilden wir den V-Sechservektor 
$ „dm, en, 
RD = Lore = Te) Fa (58) 
und aus diesem wieder durch Divergenzbildung gemäß (40) den kon- 
travarianten V-Vierervektor 
om 
Ben (59) 
dx, 
v 
des elektrischen Konvektionsstromes. Wir bemerken. daß für das 
Normalsystem die Komponenten dieses Vektors 
cyer) (a.,8,) Ace) -( (0.8) 2 a.e,) 
dt ot ot 
dx oy 02 
sind. Setzt man also (59) auf der rechten Seite der ersten der Glei- 
chungen (56) hinzu, so erhält man Gleichungen, welche für das Normal- 
Er er) 
system in diejenigen des ersten Maxweırschen Gleichungssystems für 
ruhende Körper übergehen. Hierdurch ist die Berechtigung der Fest- 
setzungen (57), (58), (59) begründet. 
Für die magnetische Polarisation setzen wir analog fest: 
„dr 
Dem = — Tem) > 9% => (57) 
: dh E 2 
(m) —— Den Pe (58a) 
