1070 Gesammtsitzung v. 19. Nov. 1914. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 29. Oct. 
Mit Hilfe von (64) und (62) erhält man 
I „oeHV—g 9’Aa, 
2 re dr 29 09” 08.02 
ML 
und hieraus durch partielle Integration: 
£ h 
„2 = [a2 (a0.B1+F, (65) 
wobei gesetzt ist 
0° 9 Y—g 
BZ > ox,dr, 9 dg“” (652) 
De, a [ „eHV—gdar, & ( „oHV—g 
_ oe 2 5 dye dr or 2 oge a  (65b) 
F läßt sich in ein Oberflächenintegral verwandeln. Es verschwindet, 
: oA : 
wenn an der Begrenzung die Ax, und —— verschwinden. 
or, 
Angepaßte Koordinatensysteme. Wir betrachten wieder den 
nach allen Koordinaten endlichen Teil & unseres Kontinuums, der zu- 
nächst auf das Koordinatensystem A bezogen sei. Von diesem Ko- 
ordinatensystem A ausgehend, denke man sich sukzessive, einander un- 
endlich benachbarte Koordinatensysteme A’, A” usw. eingeführt, derart, 
daß für den Übergang von jedem System zu dem folgenden die Aw, 
und 2a, an der Begrenzung verschwinden. Wir nennen alle diese 
OR, 
Systeme » Koordinatensystem mit übereinstimmenden Begrenzungskoor- 
dinaten«. Für jede infinitesimale Koordinatentransformation zwischen 
benachbarten Koordinatensystemen der Gesamtheit X, A’, K”..- ist 
= ©, 
so daß hier statt (65) die Gleichung 
RU lesen. (66) 
tritt. Unter allen Systemen mit übereinstimmenden Begrenzungskoor- 
dinaten wird es solche geben, für welche J ein Extrenuum ist gegen- 
über den J-Werten aller benachbarten Systeme mit übereinstimmenden 
Begrenzungskoordinaten; solche Koordinatensysteme nennen wir »dem 
Gravitationsfeld angepaßte Koordinntensysteme«. Für angepaßteSysteme 
gelten nach (66), weil die Ax, im Innern von > frei wählbar sind, die 
Gleichungen 
BO), (67) 
