1186 Gesammtsitzung vom 17. December 1914. — Mitth. vom 5. November. 
Die Emission der Volumeneinheit des Gases habe den Betrag 
4”=xE, wo E die Kırcnnorrsche Funktion sein wird, wenn die Strahlung 
des Gases dem Kırennorrschen Gesetz folgt. 
Die vom Volumenelement d» gestreute Strahlung ergiebt sich durch 
eine Betrachtung analog der Pranckschen' zu: 
dv. | (aa 5 dw | b(w, dw) 
Jedes Integral über die betreffende Halbkugel integriert. Das läßt sich 
in Rücksicht auf die Symmetrie des Problems zur «-Axe umschreiben 
in: 
” m 
ardv.c jet. i) sin idi+ (be. i) sin idi|. 
Zur Abkürzung sei: 
A = [a(, i) sin idi+ (bie, i) sin idi, (1) 
so daß 2r0A die von der Volumeneinheit gestreute Strahlung be- 
zeichnet. In den Kegel dw entsendet das Volumenelement «dv bei 
nach allen Seiten gleichmäßiger Streuung hiernach den Betrag: 
dw A 
— dvdw & 
2 
2rdvcoA- 
Die gesamte durch Emission und Diffusion von der Volumeneinheit 
in den Kegel dw entsandte Strahlung wird: 
A 
dodv|Äo — +xE|. 
2 
Wir werden setzen: 
— +xE=J, (2) 
so daß 47J die »Ergiebigkeit« der Volumeneinheit an Strahlung über- 
haupt (emittierte und diffundierte zusammengerechnet) ist. Betrachtet 
man nun die Änderung der Strahlung beim Übergang zwischen zwei 
Nachbarebenen x und z-+dx, so erhält man leicht: 
. da 
sd m —(£+n)a+J, 
x 
(3) 
. db 
COR ü («+ co)b—J. 
J ist eine Funktion nur von x, während a und 5b von x und i ab- 
hängen. 
! Wärmestrahlung, ı. Auflage, $ 22. 
