Scuwarzschinp: Über Diffusion und Absorption in der Sonnenatimosphäre. 1187 
Das sind die Differentialgleichungen des Problems. 
Die Grenzbedingungen sind folgende: Für = 0 findet keine 
Strahlung von oben statt, da sich oberhalb = 0 keine strahlende 
Materie befindet, es ist also dort a=o. Für = H ist die aufwärts 
gehende Strahlung die des unter dem Gas liegenden schwarzen Körpers: 
b= B, wo Bden, von i unabhängigen, der Kırcunorrschen Funktion zu 
entnehmenden Betrag hat. Die Grenzbedingungen sind also: 
a=o, (4) 
Br (5) 
Unser Problem ist ein bestimmtes, wenn die Temperatur des ein- 
strahlenden Körpers und damit B, sowie die Temperatur des Gases an 
jeder Stelle und damit E als Funktion von x gegeben ist. 
Es ist bisher immer nur von einer homogenen Atmosphäre die 
Rede gewesen. Es ist aber unmittelbar ersichtlich, daß die ganze vor- 
stehende Ableitung auch für eine inhomogene Atmosphäre gilt, wenn 
man unter x nicht die Entfernung von der oberen Grenze, sondern die 
über der betreffenden Stelle liegende Luftmasse versteht. 
Das Problem läßt sich sofort auf‘ eine lineare Integralgleichung 
zurückführen. Die Integration von (3) in Rücksicht auf die Grenz- 
bedingungen (4) und (5) gibt: 
ii =.O% 
ne lals lo 
Ra [Je &m seci JE seci, (6) 
° 
H 
N, (x, i) = Fr («+e) («—H) Ssech > [J(& e («+e) (0—E) ide se@i. (7) 
Hiermit kann man die Diffusion A des Volumenelements berechnen. 
Man erhält aus (1) durch Vertauschung der Integrationsordnung: 
x m H = 
A= (aesıa [ai tg IE Tee NZ Eyaz | arg ee I 
o ° x o 
+B (di Bra 
° 
Setzt man: 
see i N, 
so kann man hierfür schreiben: 
-- 
co H 
a Bl erden, [a23(2) | 
I ° I 
d SET: 
M = &+e)lö-z|n 
oder wenn man den Integrallogarithmus einführt: 
