1188 Gesammtsitzung vom 17. December 1914. — Mitth. vom 5. November. 
Ra) (Fe (8) 
und seine Analoga: 
= f An 
no er, (9) 
ı N 
so ist: 
H 
A= B-K,[@+0) (H—a)]+ [dEI(E)Kl@+ 0) |E—a]]. 
Nach (1) folgt daraus die Integralgleichung für die Ergiebigkeit 
YAy)SE 
(a [dE2I(8) Kl@+o)]|E-e|] = «E+ BR, («+ 0) (H—9)]. 
o 
$ 3. Grenzfall der reinen Absorption. 
Fällt die Diffusion fort. ist © = 0, so gibt die Integralgleichung: 
J(s) =xB 
und nach (7) wird an der äußeren Grenze des Gases, für = 0: 
H 
ZRHiss6i —xEseci I 
bios) Res '+[xBe Er geseet. 
ö 
Es verlaufe #£ als Funktion von x linear gemäß der Formel: 
Ela) =a+bx, (10) 
und es sei: B=a+bH, 
damit an der Photosphäre selbst das Gas die Temperatur der Photo- 
sphäre hat. Dann liefert die Integration: 
. b cos i —«H seci 
bo,i) =a+ ——(I—e*""') (11) 
x 
Hiermit ist eine genügende Übersicht möglich. 
$4. Grenzfall der reinen Diffusion. 
Im Fall der reinen Diffusion (£ = 0) wird die Integralgleichung: 
H 
le £ rast 
I) Kater: [s|&E—x]] = — BK,[e(H—a)] e 
! Die Integralgleichung und ihre Behandlung für kleine Atmosphärendicken A, 
wie sie für die Erdatmosphäre in Frage kommen, finden sich bei L. V. Kınc, London 
Roy. Phil. Soc. Transactions. 1913. 
