Schwarzschirp: Über Diffusion und Absorption in der Sonnenatmosphäre. 1193 
Br os wedak. (2) 1, Ka) - . Für wachsendes x 
—i 
mrasR. (2) Kalz)— 2 
Nun möge L(x) seinen größten positiven Wert an der Stelle 
x = erhalten. Dann ist: 
H 
Daraus folgt durch Vergrößerung der rechten Seite: 
2K,(&)—K, 
Liz 
(z)=< R 
H 
ve. - via [KIE—alaz 
oder mit Benutzung der Formel (18): 
K,(@&)+K,(Hl—2) _ 2K,(@)—K,() 
L(&)- - ; 
oder: 
2K,(&)—K,(®) 
2K,(&)+ 2K,(H—&) 
oder auch, da X,(2) > K,(«) ist: 
K,(&) I 
IEG) 2, 
Dieselbe Grenze würde man für den größten negativen Wert von L(x) 
finden können, es folgt also: 
L(&) < 
I 
za <— (23) 
Für J(&) selbst folgt daraus nach (17): 
J(&) = ——, O<e<ı. (24) 
5. Hiermit läßt sich der wichtige Satz beweisen, daß mit wach- 
sender effektiver Höhe H der Atmosphäre die Funktion L(x) einer 
festen Grenze zustrebt. 
Man schreibe die Integralgleiehung (20) für zwei verschiedene 
Höhen H und H’ (H’>H) an: 
H r 7 
U—[MEK|E—a|dz a en 2 ma 
K,(&) — K,(«) 2K,(H’—a)— K,(H'—.a) 
4 4 
Sitzungsberichte 1914. 106 
H’ 
La 4[rter|s—alas =? 
