1194 Gesammtsitzung vom 17. December 1914. — Mitth. vom 5. November. 
Wir wollen setzen: 
L'(x)— L(x) = N(«) 
und zeigen, daß N(x) für wachsendes H verschwindet. Aus den vor- 
stehenden beiden Gleichungen folgt: 
2K(H—a)— K(H—x 2K,(H— x) — K,(H'— x 
Z 
+ [F(OK]E—a| ae 
oder, wenn man rechts vergrößert, indem man in dem Integral für 
L'‘(£) die obere Grenze — einführt und die Formel (18) benutzt: 
F{N(a)N < — wit — K.(H’— a) 
oder erst recht: 
F{N(@)} < — K.H—a). 
Die hier auftretende rechte Seite tritt auch auf in der Integralglei- 
chung (13) für J(x): 
F{J (x)} = _K,(H—a). 
Damit folgt: 
Ft{J(@)} > F{N(a)} 
und nach Satz (2) 
J(2) > N(a) 
oder, wenn wir für J(x) die aus (24) hervorgehende obere Grenze 
benutzen: 
I 
re \ 
Dieselbe Grenze würde man für — N (x) ableiten können. Es folgt also: 
c+ı 
- 2 
H=+ ı (25) 
|N(a)| < Ja) < 
Das bedeutet, daß für wachsendes 7 bei festgehaltenem x die Schwan- 
kung N(x) der Funktion ZL(x) der Null zustrebt, daß also L(x) für 
wachsendes H einer bestimmten Grenzfunktion zustrebt. Nach (17) auf 
J(x) übertragen heißt dies: Der Wert von (H +1)J(x) strebt mit wach- 
sendem H bei festgehaltenem x einer bestimmten Grenze zu. Und 
schließlich auf die austretende Strahlung 5(o,:) übertragen: 
