Hertz: Aiishreidingsgeschvvindigkeit tler elektrodynamischen Wirkungen. 201 

 Die Wellen im geradlinigen Drahte. 



Um mit Hülfe unserer primären Schwingungen in einem Drahte fort- 

 schreitende Wellen zu erzeugen, welche unserem Zweck entsprechen, 

 ^•erfahren wir in folgender Weise. Hinter die Platte A setzen wir eine 

 gleich grosse Platte P. Von der letzteren führen wir einen i"" starken 

 Kupferdraht his zum Punkte ?« der Grundlinie, von da in einem 

 Bogen von i" Länge bis zum Punkte ii. welcher etwa 30™ über der 

 Funkenstrecke liegt, und nun geradlinig parallel der Cxrundlinie fort 

 bis auf solche Entfernung, dass eine Störung durch reflectirte Wellen 

 nicht zu befurchten ist. In meinen Versuchen durchsetzte der Draht 

 das Fenster, ging dann etwa 60'" frei durch die Luft und endete in 

 einer Erdleitung. Nähern wir nun diesem Draht einen fast zvnu 

 Kreise geschlossenen metallischen Leiter, so begleitet ein feines Funken- 

 spiel in dem letzteren die Entladungen des Inductoriums. Die Inten- 

 sität der Funken können wir verändern, indem wir den Alistand der 

 Platten P und A variiren. Dass die Wellen im Drahte von gleicher 

 Schwingungsdauer mit den primären Schwingungen sind, zeigt sich, 

 wenn wir einen unserer abgestimmten secundären Leiter dem Drahte 

 nähern. In diesen nämlich fallen die Funken viel kräftiger aus, als 

 in irgend welchen anderen, grösseren oder kleineren Metallkreisen. 

 Dass die Wellen wie in Hinsicht der Zeit, so auch in Hinsicht des 

 Raumes regelmässig sind, kann erwiesen werden durch die Bildung 

 stehender Wellen. Zu dem Ende lassen wir den Draht in einiger 

 Entfernung vom Ursjirung frei enden und nähern ihm unseren secun- 

 dären Leiter in solcher Lage, dass die Ebene des letzteren den Draht 

 aufnimmt und dass die Funkenstrecke dem Draht zugekehrt ist. Wir 

 lieobachten das Folgende: Am freien Ende des Drahtes sind die 

 Funken im secundären Leiter sehr klein , sie nehmen an Länge zu, 

 wenn wir uns dem Ursprünge des Drahtes nähern, in einiger Ent- 

 fernung aber nehmen sie wieder ab und sinken fast auf Null, um 

 dann wieder zuzunehmen. Wir haben einen Knotenpunkt gefunden. 

 Messen wir nun die so gefundene Wellenlänge, machen die ganze 

 Länge des Drahtes vom Punkte n an gerechnet, gleich einem ganz- 

 zahligen vielfachen dieser Länge und wiederholen den Versuch, so 

 finden wir, dass jetzt die ganze Länge sich durch Knotenpunkte in 

 einzelne Wellen getheilt hat. Bestimmen wir jeden Knotenpunkt für 

 sich mit möglichster Sorgfalt und bezeichnen ihn durch einen auf- 

 gesetzten Papierreiter, so können wir uns überzeugen, dass die Ab- 

 stände der letzteren ziemlich gleich werden und dass die Versuche 

 einige Genauigkeit gestatten. Die Messbarkeit der Wellenlängen lässt 

 mannigfache Anwendungen zu. Ersetzen wir den bisherigen Kupfer- 



