Hertz: Ansbreitiingsgeschwindigkeit der elektrodynamischen Wirkungen. 203 



Interferenz der directen mit der durch den Draht 

 fortgeleiteten Wirkung. 



Wir stellen die quadratische Strombahn B im Nullpunkt in der 

 zweiten Haujitlage so auf, dass sich die Funkenstrecke im höchsten 

 Punkt befindet. Die Wellen im Drahte üben jetzt keinen Einfluss 

 aus, die directe Wirkung verursacht Funken von 2'"" Länge. Bringen 

 wir nun B durch Drehung um eine verticale Axe in die erste Haupt- 

 lage, so findet umgekehrt eine directe Einwirkung der primären 

 Schwingung nicht statt, aber die Wellen im Drahte erzeugen jetzt 

 Funken, welche wir durch Annäherung von P an A ebenfalls fast 

 auf 2""" Länge bringen können. In mittleren Lagen werde beide 

 Ursachen zu Funken Anlass geben imd es ist denselben also die 

 Möglichkeit geboten , nach Maassgabe ihrer Phasendifferenz sich gegen- 

 seitig zu verstärken oder zu schwächen. In der That beobachten 

 wir eine derartige Erscheinung. Stellen wir nämlich die Ebene von 

 B so ein, dass ihre Normale von derjenigen Seite des primären Lei- 

 ters, auf welcher sich die Platte P befindet, wegweist, so fallen die 

 Funken kräftiger aus, als selbst in den Hauptlagen; stellen wir aber 

 jene Ebene so, dass ihre Normale auf P zuweist, so erlöschen die 

 Funkon und treten erst bei wesentlicher Verkleinerung der Funken- 

 strecke wieder auf. Bringen wir unter übrigens gleichen Umständen 

 die Funkenstrecke im tiefsten Punkte von B an , so tritt Auslöschung 

 dann ein, wenn die Normale von P abweist. Die Erscheinung selbst 

 hatten wir erwartet, suchen wir uns klar zu machen, dass auch der 

 Sinn der Einwirkung unserer Deutung entspricht. Um die Vorstel- 

 lung zu fixiren, sei die Funkenstecke im höchsten Punkte gelegen, 

 die Normale gegen P gekehrt (wie in der Figur). Fassen wir einen 

 Zeitpimkt ins Auge, in welchem sich die Platte A im Zustand grösster 

 po.sitiver Ladung befindet. Die elektrostatische und damit die Ge- 

 sammtkraft ist dabei von A gegen A gerichtet. Die durch dieselbe 

 in B erzeugte Schwingung ist bestimmt durch die Richtung der Kraft 

 im unteren Theile von B. Hs wird also die positive Elektricität 

 gegen Ä hin im unteren, von Ä fort im oberen Theile getrieben. 

 Achten wir nun auf die Wirkung der Wellen. So lange A positiv 

 geladen ist, fliesst die positive P^lektricität aus der Platte P heraus. 

 Diese Strömung ist in dem von uns betrachteten Augenblick in der 

 Mitte der ersten halben Wellenlänge des Drahtes im Maximum ihrer 

 Entwickelung. Eine Viertelwellenlänge weiter vom Ursprung entfernt, 

 nämlich in der Nähe unseres Nullpunkts, ist sie erst im Begriff, diese 

 vom Nullpunkt abgewandte Riclitung anzunehmen. Es drängt daher 

 hier die Inductionskraft die benachbarte positive Electricität gegen 



