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Gesaminfsifznng vom 9, Februar. — Mittheiliing vom 2. Februar. 



biniren, indem wir bis zu einei* Entfernung von 4'" die Ergebni.s.se 

 der letzteren, daräber hinau.s die der ersteren benutzen. In dem 

 erstgenannten Intervall haben wir alsdann den Eintluss der elek- 

 trostatischen Kraft durch die l)osondere Lage unseres secundären 

 Leiters vermieden , in dem letztgenannten lallt dieser Einflu.ss durch 

 die schnelle Abnahme jener Kraft heraus. Wir dürfen erwarten, dass 

 die Beobachtungen beider Intervalle .sich einander ohne Sprung an- 

 schliessen werden und wir finden unsere Erwartung bestätigt. So 

 erhalten wir nunmehr durch Nebeneinanderstellung der Zeichen die 

 folgende Tafel für die Interferenz der elektrodynamischen Kraft mit 

 der Wirkung der Drahtwellen : 



Auf diese Tafel gründe ich die folgenden Schlüsse: 



1. Die Interferenz wechselt nicht nach je 2'"8 ihr Vorzeichen. 

 Also breiten sich die elektrodynamischen ^Virkungen nicht mit un- 

 endlicher Geschwindigkeit aus. 



2. Die Interferenz aber ist auch nicht in allen Punkten in 

 gleicher Phase. Also breiten sich die elektrodynamischen Wirkungen 

 durch den Luftraum auch nicht mit derselben Geschwindigkeit aus 

 wie die elektrischen Wellen in Drähten. 



3. Eine allmähliche Verzögerung der Wellen im Draht bewirkt, 

 dass eine bestimmte Phase der Interferenz gegen den Urs[)rung der 

 Wellen hin wandert. Aus dieser Richtung der Wanderung folgt, 

 dass von den beiden verschieden schnellen Ausbreitungen die Aus- 

 breitung durch den Luftraum die schnellere ist. Denn wenn wir 

 durch Verzögerung einer der beiden Wirkungen das Zusammentrefl'en 

 beider früher herbeiführen, so haben wir die langsamere verzögert. 



4. In Abständen von je etwa 7"' 5 geht das Vorzeichen der 

 Interferenz in das entgegengesetzte über. Nach Durchlaufung von 

 je 7'"5 überholt daher die elektrodynamische Wirkung je eine Welle 

 im Drahte. Während erstere die 7'"5 zurücklegte, hat letztere 

 7?5 — 2?8 = 4'"7 zurückgelegt. Das Verhältniss beider Geschwindig- 

 keiten ist daher 75 : 47 und die halbe Wellenlänge der elektrodyna- 

 mischen Wirkung im Luftraum 2.8 X — = 4'"5- I^« diese Strecke 



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 in 1.4 Ilundertmillionteln Secunde zurückgelegt wird, so ergiebt sich 

 die absolute Geschwindigkeit der Ausbreitung durch die Luft zu 



