Oberbeck: Über die Bewegungserscheiniingen der Atmosphaere. 387 



setzen. Der Nullpunkt der Temperatur ist willkürlich. Am zweck- 

 mässigsten würde man für denselben die Mitteltemperatur der Atmo- 

 sphaere nehmen. Bezeichnet man mit c die NEWTON'sche Schall- 

 geschwindigkeit, so ist: 



Nach Einführung dieser Ausdrücke in die Hauptgleichungen denke 

 man sich dieselben durch: i + aTdividirt. Abgesehen von demjenigen 

 Glied, in welchem die Schwere vorkommt, kann man von dem Ein- 



Üuss des Factors ~ absehen. In dem eben erwähnten Glied setze 



I + o^T 



man in erster Annäherung für denselben: i — a,T. Es sei ferner: 



k 

 — = X. 



Dann giebt die erste der Bewegungsgleichungen: 



4^ z= (i - ciT)GR'^ + x-Au + 2ZV. 

 dt ^ ' ^x 



Wäre die Temperatur der Atmosphaere nur von der Höhe über 

 der Erdoberfläche abhängig , also eine Function von r allein , so würden 

 diese Gleichungen durch : u,v,w = o, zn erfüllen sein. Die Atmosphaere 

 könnte dann im Gleichgewicht sein. Setzt man daher: 



T= T,+ T,, 



worin T^ eine Function von ?• allein ist, T, aber auch von der Länge 

 und Breite abhängt, so ist zunächst: 



° 3^ dxj r^ 



f rp r r i öT, 



lerner: 1,-^ — ^ -r^c — -?^ — . 



öx ox r ox 



Endlich möge gesetzt werden: 



p=p^'{\ + v). 



Die Grösse v giebt dann diejenigen Veränderungen des Drucks, 

 welche durch die Bewegungserscheinungen veranlasst werden. Da v 

 klein ist im Vergleich zu i , so kann man für log ( i + v) die Grösse v 

 selbst setzen. 



Sitzungsberichte 1888. 35 



