392 Gesammtsitzung vom 15. Marz. 



Die wirkliche Berechnung der eingeführten Functionen mit Be- 

 mcksichtigung der Grenzbedingungen giebt schwer zu discutirende 

 Resultate. Dieselbe vereinfacht sich aber sehr, wenn man von dem 

 Umstände Gebrauch macht, dass die Atmosphaere eine sehr dünne 

 Schale im Vergleich zu der Erdkugel erfüllt, dass also die Entfer- 

 nungen von der Erdoberfläche klein sind im Vergleich zum Erdradius. 



Setzt man: 



r = Ä(i + ö-), 



so ist er jedenfalls klein gegen i . Führt man diese Grösse in die 

 oben stehenden Gleichungen ein und setzt: 



dF 

 r—-+2{E+F) =Rf(<T) , F+ E =Ii<p{(T), 

 dr 



dF' 



r- 3 (£' + F) = Rf'{c>) , F' + E' = R<b {<t) , 



dr 



r'^+2(H+J) = R^g(<T) , H+J= R^y{cr) , 

 dr 



r^--i(H' + J') = ÄV(<r) , U' + J'^ R^y'{<T), 



so kann man Vjei Beschränkung auf die Glieder niedrigster Ordnung 

 einfache Ausdrücke für diese Functionen erhalten. Man findet zu- 

 nächst, dass die Functionen /' und /' , f und <f>' u. s. w. identisch 

 werden. 



Ferner kann man die beiden Constanten A und Ä , welche dann 

 in der Verbindung: 



auftreten, durch die Temperaturen der Erdoberfläche am Aequator: T^ 

 und am Pol: T„ ausdrücken. Es ist: 



Die Werthe dieser beiden Constanten lassen sich nicht in Zahlen 

 angeben, da, wie früher bemerkt, der Reibungscoefificient x nicht mit 

 dem aus Laboratorienversuchen gefundenen Reibungscoefficienten über- 



