Obereeck; Über die Bewegiitigserscheinimgen der Atmosphaere. 393 



einstimmen wird. Jedenfalls ist D erheblich grösser als C, da in D 

 die vierte, in C nur die zweite Potenz des Erdradius auftritt. 

 Hiernach sind die Bewegungscomponenten der Atmosphaere: 



y=C(i-3cos^-^)./{^), 



N= — C-6- cos ^'Sin^-<p{(T), 



= D sin :& j 1 — 3 cos' ^) • g{(T) + 6 cos' ^ • 7(ö-)S . 



Nimmt man für die oben definirte Höhe der Atmosphaere: R-h, 

 so sind die vier Functionen f, (p,g,y so zu bestimmen, dass sie 

 die vorgeschriebenen Grenzbedingungen für o" = o , und <t ^ h erfüllen. 

 Ich habe die Berechnung derselben für den allgemeinsten Fall durch- 

 geführt, dass an der oberen Grenze vollkommenes Gleiten, an der 

 unteren Gleiten mit Reibungswiderstand stattfindet. Zweifellos ist aber 

 der Zustand der Atmosphaere an der Erdoberfläche dem Haften viel 

 näher als dem freien Gleiten, so dass ich hier nur die Lösungen für 

 diesen Fall mittheilen will. Dann ist zwar die Bewegung an der 

 Erdoberfläche selbst überall Null. Man wird aber für dieselbe sehr 

 wohl die Bewegung in geringer Höhe, d. h. für kleine Wertlie von O", 

 substituiren können. Für die vier Functionen erhält man folgende 

 Ausdrücke : 



/(<,) ^|_(A._<r) (3AÖ--0, 



<p{<T) =-^ j6Ä'-i5Ao- + 8o-'S , 

 48 



400 



Hiernach ergiebt sich das folgende Bild der atmosphaerischen 

 Circulationsströmungen , welches in den Hauptpunkten mit den An- 

 gaben von W. Siemens übereinstimmt: 



I. Strömungen bei einer Erdkugel ohne Rotation. 



Dieselben bestehen aus Strömungen in den Meridianen und aus 

 verticalen Bewegungen. 



a) Die Meridianströmung ist auf der nördlichen Halbkugel unten 

 südlich, oben nördlich, da die Function <p ihr Vorzeichen wechselt, 

 wenn er von o bis h wächst. Sie erreicht ihren grössten Werth bei 45° 

 und verschwindet am Aequator und an den Polen. 



b) Die Verticalströmung ist an der Erdoberfläche und an der 

 oberen Grenze der Atmosphaere Null. 



