vonBezolo: Zur Thermodynamik der Attnosphaere. 489 



Durcli diese Auseinandersetzungen , die ich mit Rücksicht auf 

 die fundamentale Bedeutung der Frage absichtlich so ausfühidich ge- 

 halten habe, dürfte wohl vollkommene Klarheit darüber geschaffen 

 sein, dass die Abkühlung und Erwärmung bei auf- und absteigenden 

 Luftströmen in der Atmosphaere nur als Folgen der Expansions- und 

 Compressionsarbeit zu betrachten sind, nicht aber der Arbeit, welche 

 beim Heben der Luft verbraucht und beim Niedersinken gewonnen 

 würde, wenn nicht steigende und sinkende Mengen stets zu einem 

 Systeme gehörten. 



Da überdies die Expansions- und Compi-essionsarbeit niemals 

 unbeachtet bleiben dürften, so müssten sie bei der von Guldberg 

 und Mohn benutzten Betrachtungsweise unter allen Bedingungen noch 

 nebenher in Rechnung gezogen werden, und würden sich alsdann 

 für die Temperatui-änderungen mit der Höhe genau die doppelten 

 Beträge von den dort berechneten ergeben. 



Dies vorausgeschickt, Avill ich mich nun der Eingangs gestellten 

 Aufgabe selbst zuwenden. 



Zu dem Zwecke ist es vor Allem nöthig, die Grössen festzu- 

 stellen, welche bei den Untersuchungen über die Zustandsänderungen 

 eines Gemisches aus Luft und Wasser, beziehungsweise Wasserdampf, 

 überhaupt in Betracht kommen. 



Wenn ich mich hiebei nicht vollständig an die von Hertz ge- 

 wählten Bezeichnungen anschliesse, so geschieht dies deshalb, weil 

 Hr. Hertz verschiedene vereinfachende Voraussetzungen machte, die 

 zur Erreichung des Zieles, das er sich gesteckt hatte, durchaus zweck- 

 mässig waren, die aber bei allgemeinen theoretischen Untersuchungen, 

 wie ich sie hier im Auge habe, nicht zulässig sind. 



Aus dem gleichen Grunde muss ich auch die Zustandsgieichungen 

 für die verschiedenen Stadien, welche das Gemische aus Luft und 

 Wasser durchlaufen kann, und die Hertz in so übersichtlicher Weise 

 entwickelt hat, noch einmal der Reihe nach vorführen, da sich nicht 

 nur durch die etwas a])weichende Bezeichnungsweise äusserliche, sondern 

 auch durch Berücksichtigung einzelner A^on Hertz absichtlich ver- 

 nachlässigter Punkte einige sachliche Verschiedenheiten ergeben. 



Hr. Hertz und Andere haben bei ihren Untersuchungen die in der 

 mechanischen Wärmetheorie gebräurliliche Voraussetzung gemacht, dass 

 die Masseneinheit des zu betrachtenden Körpers gegeben sei und dass 

 diese der Reihe nach die verschiedenen Zustände durchlaufe. 



Diese Annahme lässt sich bei den Vorgängen in der Atmosphaere 

 nicht mit Strenge festhalten. 



Ein Kilogramm feuchter Luft bleibt zwar in seinem Bestände 

 unverändert, so lange Avälirend der Expansion noch keine ('onden- 



