494 Gesammtsitzunp; vom 26. Apvil. — Mittheiliing vom 19. Januar. 



von welclien später die Rede sein soll, und wenn man die ent-* 

 stellenden Curven in ähnlicher Weise beti'achtet, wie etwa die Linien 

 auf RiEMANN'schen Flächen. 



Das Wesentlichste aber ist, dass dabei die aufgewendete oder 

 geleistete äussere Arbeit genau ebenso ihre Versinnlichung findet, 

 wie bei dem einfachen CLAPEVRON'schen Verfahren. 



Für die bei einer unendlich kleinen Zustandsänderung zuzu- 

 führenden Wärmemenge gilt nämlich auch bei den hier gewählten 

 Bezeichnungen' und unter den speciellen Voraussetzungen die Formel 



dQ = AdU+Apdo 



oder wenn man von einem Anfangszustand zu einem Endzustande 

 übergeht 



= A[U,- U,] + A(pdD 



Hier sind in den Werthen für die Energie die Grössen x, x , x" 

 enthalten und spielen sogar eine sehr bedeutende Rolle darin , auch 



kommt X implicite in v vor, aber \pdp wird unbeschadet dessen 



durch den Flächenraum dargestellt, der zwischen dem Curvenstücke 

 (genauer der Projection der die Zustandsänderung versinnlichenden 

 Curven auf die PF- Ebene) der Anfangs- und Endordinate und dem 

 von diesen abgeschnittenen Stücke der Abscissenaxe liegt. 



Im Folgenden sollen nun die Zustandsgieichungen für die ein- 

 zelnen Stadien betrachtet, aus ihnen jene der charakteristischen 

 Curven (Isothermen, Adiabaten, Curven constanter Sättigmigsmenge) 

 abgeleitet, und endlich deren Verlauf in dem geometrischen Bilde 

 untersucht werden. 



A. Trockenstadium. 



Bezeichnet man den von der trockenen Luft ausgeübten Partial- 

 druck durch p, , den von dem Dampfe herrührenden durch p/, und 

 unterscheidet man alle auf Luft und Wasserdampf bezügliche Grössen 

 in analoger Weise durch die gleichen Indices, so ergiebt sich ohne 

 weiteres 



' Ich benutze hier die mir gehäufige ZEUNER'sche Sclireibweise, d. li. ich setze 

 voraus, dass die Energie in Arbeitseinheiten ausgedi'ückt sei. 



