VON Bezcjld: Zur Thennodynaniik der Atraosphaere. 495 



R> T Ri T 



oder 



(i) pv = {R,, + xB,)T, 



wo R, und Rj, die Gasconstanteii für Luft und Wasser sind, d. li. 

 i?^ = 29.272 und Äj = 47.061. 



Bleibt nun x constant, so geht die Gleichung für ein constantes 

 2' in die einer gleichseitigen Hyperbel über. 



Die Isotherme ist demnacli für feuchte nicht gesättigte Luft 

 ebenso wie für trockene eine gleichseitige Hyperbel, beziehungsweise 

 ein Stück einer solchen. Die Gleichung verliert nändich für be- 

 stimmte Wertlie von v ihre Bedeutung. 



Die Grundbedingung des Trockenstadiums besteht ja eben darin, 

 dass der Druck p^ kleiner sei als der Druck f, wie er dem gesät- 

 tigten Dampfe bei gleicher Temperatur entspricht, oder in Formeln 



xRsT 

 < e , 



V 



wobei r eine von T abhängige und mit T rasch wachsende Grösse ist. 

 Die Gleichung (i) gilt mithin nur, wenn 



xR,r 



(2) v> 



und das Stück der Hyperbel beginnt demnach mit dem Punkte, 

 dessen Abscisse 



xR,r 



(3) ^' = ^ 



ist. Da e rascher wächst wie T, so nimmt diese Anfangsabscisse 

 mit wachsender Temperatur ab. 



Die Anfangspunkte aller zu ein und derselben Dampfmenge x 

 gehörigen Isothermen liegen demnach auf einer Curve, deren Verlauf 

 ungefähr aus den später mitzutheilenden Figuren zu ersehen ist, 

 in welchen solche Curven durch SS mit allenfalls erforderlichen 

 Indices bezeichnet sind. 



Diese Curve begrenzt denniach die Eigene, in welcher die Zu- 

 stände des Trockenstadiums mit der constanten Dampfmenge x ihre 

 Darstellung finden, nach den Coordinatenaxen hin ab. Wird sie von 

 einer eine Zustandsänderung darstellenden Curve so geschnitten, dass 

 man von der den Axen abgewendeten concäven Seite nach der con- 

 vexen übergeht, dann verlässt man das Trockenstadium und gelangt 

 in jene der Condensation, d. h. in das Regen- oder Schneestadium. 



