V(inBkzold: Zur TlieriiiDrlvnainik der Atmosphaere. nOl 



übergeht. Dies tritt ein sobald die Curve der Zustandsänderung die 

 Thaupunktscurve x -\- x' erreicht. 



Unter Berücksichtigung der geometrischen Darstellung kann man 

 diesen Satz auch so aus<lrücken, dass man sagt: Im Regen- (oder 

 Schnee-) Stadium sind Zustandsänderungen nur umkehrbar, wenn, 

 und so lange sie ihre Versinnlichung oberhalb der Thaupunktfläche 

 finden. Finden sie diese in der Thaupunktfläche selbst, so sind nur 

 solche Änderungen möglich, bei welchen der versinnlichende Punkt 

 sich der horizontal gedachten Coordinateneliene nähert d. h. auf der 

 Fläche herabgleitet oder im Grenzfalle in der Thaupunktscurve selbst 

 weitergeht. 



Ein Ansteigen auf der Thaupunktsfläche ist in der freien Atmo- 

 sphaere nur in Ausnahmsfällen denkbar (z. B. bei Hindurchfallen von 

 Regen durch andere Schichten oder Mischung mit feuchter Luft), 

 ein Weiterschreiten nach der concaven Seite der Thaupunktscurve 

 oder nach der Unterseite der Thaupunktsfläche bedeutet einen Über- 

 gang in tlas Trockenstadium. 



Man muss sich deshalb bei Benutzung der graphischen Dar- 

 stellungen stets vor Augen halten, dass im Regen- und Schneestadium 

 die Curven im Allgemeinen nur in einem am besten durch Pfeile zu 

 versinnlichendem »Sinne durchlaufen werden können, und dass ein 

 Rücklaufen auf derselben Curve eine Unmöglichkeit ist. 



Trotzdem kimnen bei dem Weiterschreiten in dem zulässigen Sinne 

 genau dieselben Formeln Verwendung finden, wie bei den umkehr- 

 baren Zustandsänderungen. Die hier vorkommenden dürfen deshalb 

 wohl mit Recht als »beschränkt umkehrbar« bezeichnet werden. 



Wir wenden uns nun auch für das Regenstadium der Betrachtung 

 der » Isotherme « und der » Adiabate « zu. 



Die Gleichung der Isotherme hat man vor sich, sowie man in 

 der Zustandsgleichvmg 



p = h e 



V 



die Temperatur T als constant betrachtet. 



Da in diesem Falle e auch constant ist, so ist diese Curve 

 ebenso wie beim Trockenstadiuni eine gleichseitige Hyperbel, von 

 deren Asymptoten die eine ebenso wie beim Trockenstadium mit der 

 Axe der p zusammenfilllt, die andere alier um das kleine Stück ^ 

 gegen die Axe der p nach der Seite der positiven p hin verschoben ist. 



Dabei gilt jedoch diese Gleichung sofern man Übersättigung 

 ausschliesst, beim Ausgehen von einem bestinunten Anfangszustande 

 inmier nur für abnehmende Werthe von v. 



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