502 Gesammtsitziing vom 26. A])ril. — Mittheilung vom 19. Januar. 



Übrigens genügt ein Blick auf die Gleichungen der Lsothermen 

 im Trocken- und Regenstadium, um sicli davon zu überzeugen, das.s 

 sich die beiderlei Curven für eine bestimmte Temperatur nur sehr 

 wenig von einander unterscheiden , und dass bei dem ül)ergang vom 

 Trocken- nach dem Regenstadiiim auf der Isotherme sich nur eine ganz 

 leichte Knickung mit der Ecke nach rechts oben bemerkbar macht. 



Dies geht auch schon aus dem Umstände hervor, dass die 

 Isothei'me fiir das Regenstadium die Anfangspunkte .sämmtlicher Iso- 

 thermen im Trockenstadium enthält, welche Werthen von x„ ent- 

 sprechen , die kleiner sind als der Werth x,, , von welchem man ausgeht. 



Um die Gleichung der Adialiate zu erhalten, muss man die 

 Wärmemenge rlQ kennen, welche bei einer sehr kleinen Zustands- 

 änderung zuzufahren ist. Dieses dQ setzt sich zusammen aus der 

 Wärmemenge ^Q> , welche der vorhandenen trockenen Luft, und der 

 Menge dQ^,, welche dem beigemischten Wasser bez. VVasserdnmpf zu- 

 zufiihreA ist. 



Für diese Grössen gelten die Gleichungen : 



dQ, = C/IT+ AR,T— 



und 



dQ,= Td['^] + {x + x')dT 



Hierbei hat x' Werthe, welche zwischen o und x^ ~ x liegen, wenn 

 x„ die Dampfmenge bezeichnet, welche dem aus dem Trockenstadium 

 in das Regenstadium übergegangenen Kilogramm in dem ersteren 

 beigegeben war. 



x' ist gleich o, wenn aUes condensirte Wasser sofort heraus- 

 fallt, es ist gleich x^ — x, wenn es alles mitgerissen wird. 



Die beiden Grenzfälle werden in der Natur verhältnissmässig 

 selten vorkommen, da jedoch gegenwärtig noch alle Anhaltspunkte 

 dafür fehlen, in welchem Maasse flüssiges Wasser in der Luft suspen- 

 dirt sein, bez. mitgerissen werden kann, so muss man sich bei der 

 theoretischen Untersuchung eben auf diese Grenztalle selbst be- 

 schränken. 



Im Sinne der graphischen Darstellung gesprochen, heisst dies, 

 man muss sich damit begnügen, jene Fälle zu untersuchen, in welchen 

 der darstellende Punkt entweder in der gleichen P'bene bleibt, wie 

 im Trockenstadium, oder aber auf der Thaupunktslläche selbst weiter 

 schreitet. 



Claüsius a. a. O. Abhandlung V, S. 1 74. 



