Von Bezold: Zur Tliermodynamik der Atinosphaere. 50 B 



Bisher hat man nur den ersten Fall in Betracht gezogen, obwohl 

 der zweite im Allgemeinen sich den in der Natur vorkommenden 

 Verhältnissen hesser anschliesst. 



Die oben angeführte Gleichung für dQ^ nimmt demnach ver- 

 schiedene Formen an, je nachdem man den einen oder anderen 

 Grenzfall in's Auge fasst, und zwar wird 



dQ, = Tdi^\ + x„dT, 



wo x„ constant ist, wenn alles durcli Condensation gebildete Wasser 

 suspendirt bleibt, und 



dQ, = Tdl"^] + xdT, 



ev 

 wo X = ist. wenn dieses Wasser sofort herausfallt. 



Der erste Fall entspricht einer nur durch den ursprünglichen 

 W^assergehalt und weiter nicht begrenzten Übersättigung oder wie 

 ich kurz sagen will » maximaler Übersättigung « der andere der 

 normalen Sättigung bei Ausschluss jeder Übersättigung. 



Für die dem Gemische zuzuführende Wärmemenge dQ = dQ, + dQ^ 

 erhält man demnach ebenfalls zwei Gleichungen und zwar: 



1 . bei maximaler Übersättigung : 



(8) dQ = (c„ + X,) dT + Td ( ^ ) + ^ ^— 



2. bei normaler Sättigung: 



(9) dQ = c„dT +xdT+ Td [ ^ I + AR, T~ 



Setzt man dQ =: o so bekommt man die Differentialgleichungen 

 der Adiabaten für die beiden Grenzfälle. 



Hiebei darf man jedoch nicht übersehen, dass man es streng 

 genommen bei Erfüllung der Bedingung dQ = o doch nur in dem 

 einen Grenzfalle und zwar in dem maximaler Übersättigung mit einer 

 Adiabate im gewöhnlichen Sinne des Wortes zu thun hat. 



Stellt man nämlich für die Adiabate einzig und allein die Be- 

 dingung auf, dass bei der betreffenden Zustandsänderung weder 

 Wärme zugeführt noch entzogen werden soll, dann hat man fi-eilich 

 in beiden Fällen richtige Adiabaten vor sich. Definirt man jedoch 

 die adiabatische Zustandsänderung als eine solche, bei welcher 

 nicht nur alle äussere Ai-beit auf Kosten der Energie geleistet 

 wird, sondern auch der ganze Verlust an Energie in äussere Arbeit 



