VON Bezold: Zur Thermodynamik der Atmosphaere. 505 



Die Gleichung (8) lässt sich leicht integriren und liefert alsdann 

 für die Adiabate die nachstehende Gleichung: 



(lo) Ai?,lg^ + (c„ + a;„)Ig-^ + ^-^ = o 



f , 1, ±2 J, 



oder, wenn man r mit Hülfe der Zustandsgieichung durch j), e und 

 T ausdrückt: 



CO ^.i§-~E7 + (^. + ^«)lg^ + ~-'^ = o 



oder endlich unter Berücksichtigung der Gleichung (7) und Einsetzen 

 der entsprechenden Werthe für x, und x^: 



l\ T C V V f V T 



oder 



(•3) AR, IgPf^ + (r„ + x:) Ig^ + f 



d=°- 



Betrachtet man den Endzustand als variabel und lässt man dem 

 entsprechend den Index 2 allenthalben weg, so gehen die Gleichungen 

 in die nachstehenden über: 



TV 



( ■ o") AR, lg V + (e,. + X,) lg r + ~ = C, 



(>i") ' -AR,\g{p^r) + {c,, + x^)lgT+'^ = C, 



( 1 2-^) AR, lg i- + (<-. + ^a) lg r+ -^^^, = C, 



(.3") - AT?, lg {p - .-) + (^, + x„) lg r+ ^ ■ "'' ^ c. 



So einfach nun diese sämmtlichen Gleichungen in gewisser Hin- 

 sicht sind, so gestattet doch keine derselben, den Zusammenhang 

 zwischen v und T oder p und T oder gar zwischen p und v explicite 

 darzustellen , und ist man bei Benutzung derselben stets auf Probiren 

 angewiesen . 



Dagegen kann man auf verhältnissmässig einfache Weise die 

 betreffenden Curven construiren, wenn man sich daran erinnert, dass 

 die linken Seiten der Gleichungen (10) bis (13) in allen Fällen, auch 

 wenn sie nicht gleich o sind, doch immer den Werth 



(2) 



T 



