508 Gp'ainintsit/.iins; vom 2G. April. — Mittheiliing vom 19. .laniiiir. 



Es ma^ deslinll) von der woitoron Betrachtung der Pseudo- 

 üdinliate Uniiinnq- ncnomnien und nur noeli darauf liingewiesen werden, 

 dass auch aus (dcicliung (16) folgt, dass die Pseudoadiabate rascher 

 sinkt, als die Adiabate, wie dies schon oben angedeutet wurde. 



Da nämlicli für v^ > r, immer dT < o ist, so hat das bestimmte 

 IntegTalo, welches noch in der Gleiclumg vorkommt, jedenfalls einen 

 negativen Werth und äussert mithin wegen des vor dem hitegral- 

 zeichen stehenden Minuszeichens seinen Eintluss in dem gleichen Sinne 



wie das Glied AR, lg -^ . 

 ' ■" V, 

 i\ muss deshalb bei gleichem Ausgangspunkte und bei gleichem 

 Werthe von T^ im Falle der Pseudoadiabate kleiner sein . als wenn 

 man nach der Adiabate weitergeganngen wäre. 



C. Hagelstadium. 



Die oben aufgestellten Gleichungen gelten für die Werthe von 

 r>273, sowie die Temperatur o oder die absolute Temperatur 

 T= 273 erreicht wird, treten wesentlich andere an deren Stelle, 

 freilich nm-, wenn noch flüssiges Wasser vorhanden ist. 



Im letzteren Falle gilt ntämlich die Mischungsgleichung: 



7lf=i + X + x + x", 



eine Gleichung, die nur bei der Temperatur o bestehen kann, da 

 nur bei dieser Temperatur Wasser und Eis neben einander vor- 

 kommen kann. 



Die Zustandsgieichung erhält alsdann die einfache Form 



während die Gleichung x 



(■9) 



übergeht, wobei rj? = 273 und r'^ ^=02.56 ist. 



Die einzig mögliche Zustandsänderung aber beisteht in diesem 

 Stadium in einer isothermen Expansion. 



Demnach fällt auch in der Gleichung für die VVärmezuluhr das tlT 

 aus, und ninmit diese die Form an: 



{18) dQ = rjx ■ Idx" + AR, a"\ 



