VON Bezold : Zur Tliernio(l\ namik der Atniosphaere. 509 



Hiebei muss das erste Glied auf der rechten Seite positives, das 

 zweite negatives Vorzeichen haben, wenn man dx und dx" positiv 

 lietrachtet, da eine Vermehrung der Dampfmenge x Wärmezufuhr 

 nothwendig macht, Vermehrung des gebddeten Eises alier Wärme- 

 entziehung fordert. 



Setzt man dQ = o , so hat man die Differentialgleichung der 



Adiabate, die in diesem Falle mit (h>r Isotherme zusammenfallt, 



übrigens stets eine Pseudoadiabate ist, da das gebildete Eis unter 



allen Umständen herausfällt. 



f de 

 Berücksichti2:t man, dass dx = -^—-, so nimmt die Differential- 



aRf, 



gleichung der Adiabate die Form an 



dv 1' p 



(20) AR; a 1 — °~ dv — Idx" = o . 



Hieraus erhält man durch Integration 



(21) AR, o Ig -^ H — =- (ü, — v^ — Ix. = o , 



i\ aR^ - 



wenn man das Integrale dui-ch das ganze Stadium hindurch von dem 

 Anfangswerthe i\, wie er dem Eintritt in dieses Stadium entspricht, 

 bis zu dem Endwerthe i\, der sich auf den Austritt bezieht, ge- 

 nommen denkt, und sich daran erinnert, dass der Anfangswerth 

 von x", nämlich x[\ unter diese'n Bedingungen =^ o ist. 



Geht man nur bis zu einem zwischen diesen beiden Grenzen 

 gelegenen Wertli von v, den man dann als variabel betrachtet, so 

 kann man die Gleichung wieder in eine den oben mitgetheilten analoge 

 Form bringen und erhält: 



(22) AR^a lg V + -'"^ V - Ix" = C. 



aR^ 



Diese Gleichung lässt unmittelbar erkennen, dass bei wachsen- 

 den Werthen von r, d. h. bei fortgesetzter Expansion auch die ge- 

 bildete Menge Hagel fortgesetzt steigt, während andererseits aus 



dx=^ —^dv 

 aRg 



folgt, dass mit dem Gefrieren des Wassers zugleich eine Verdunstung 

 Hand in Hand geht, so dass am Ende des Hagelstadiums die vor- 

 handene Dampfmenge grösser ist, als sie beim Eintritt in dieses 

 Stadium war. 



Mit Hülfe der oben beschriebenen räumlichen Versinnlichung 

 übersieht man dies folgendermaassen. 



