VON Bezold: Zur Thermodynamik der Atmnspliaere. 511 



falls gross gegen x^ und x^ und darf, sofern es sich um den abso- 

 luten Werth von x^' handelt, alsdann auch kurzweg 



gesetzt werden, da die Differenz x, — x^ nicht mehr in Betracht kommt. 



In Fällen, in welchen diese Differenz eine Rolle spielt, also z. B. 

 bei Ermittelung von i\_. darf natürlich von der eben benutzten An- 

 näherung kein Gebrauch gemacht werden. 



Die Gleichung (23) zeigt auch in recht klarer Weise, dass das 

 Hagelstadium überhaupt nur dann auftreten kann, wenn flüssiges 

 Wasser in der Luft suspendirt ist, d. h. wenn x[ > o und dass es 

 um so grössere Ausdehnung gewinnt, je beträchtlicher eben dieser 

 Werth von x[, d. h. je grösser die Meng'e des schwebend vorhan- 

 denen Wassers ist. 



Dass aber gerade an Gewittertagen die Bedingungen für das 

 Mitreissen von Wasser in hervorragender Weise erfüllt sind, darauf 

 hat schon Reye vor Jahren hingewiesen. 



D. Schneestadium. 



Wird mit Wasserdampf gesättigte Luft unter 0° abgekühlt, dann 

 muss ein Theil dieses Dampfes in Form von Schnee ausgeschieden 

 werden. 



Auf diesen Vorgang kann man dieselben Formeln anwenden, 

 deren wir uns im Regenstadium bedient haben, sofern man nur an 

 die Stelle der Verdampfungswärme r die Summe r + l treten lässt, 

 wo /, wie oben, die Schmelzwärme des Eises bezeichnet. 



Man kann demnach die sämmtlichen unter B entwickelten 

 (Gleichungen nach kleinen Modificationen auf dieses Stadium über- 

 tragen. 



Ich bescliränke mich darauf, die beiden Gleichungen (i oa) und ( i 7) 

 in dieser veränderten Form hinzuschreiben, sie lauten: 



(25) AR, lg ü + {c„ + ex,) lg r+ ^^^ = C 

 für die Adiabate, 



T 



(26) AR, lg ü + (rv + ex,) lg r + ^ Z - rr = C 



für die Pseudoadiabate , wobei x, die Dampfmenge am Anfang 

 des Stadiums ist und im Integrale die Grenzen a und T eingeführt 



