516 Gesammtsitzung vom 26. April. — Rlitthoiliing vom 19. .T.nnuar. 



In diesem Falle fehlt das Hagelstadiuiii gänzlieli und wenn auch 

 die Ahküldung durch die fortwährende Expan.sion unter den Gefrier- 

 punkt herabgeht, so macht sich dies doch im Verlaufe der Pseudo- 

 adiabate nicht so stark geltend, dass dieser tTl)ergang bei einer Zeich- 

 nung wie die vorliegende bemerkbar werden könnte. 



Gesetzt, die Expansion erstrecke sich bis zu einem Zustande r 

 und nun trete Compres.sion ein, d. h. es sei die Kammhöhe erreicht, 

 und gehe das Aufsteigen nun in Herabsinken über. 



Nun hängt alles davon ab, ob das condenslrte Wasser wirklich 

 vollständig ausgescliieden worden ist oder niclit. Wäre letzteres der 

 Fall, so würde bei der Compression ein Rücklaufen des darstellenden 

 Punktes auf der C'urve /)c in der Richtung von r nach /> erfolgen 

 und zwar auf um so längere Erstreckung, je mehr Wasser mitgeführt 

 wurde. Wäre alles condensirte Wasser suspendirt geblieben, so würde 

 die Zustandsänderung im rückläufigen Sinne sich bis nach h und dann 

 darüber hinaus bis a fortsetzen und fände man in gleichem Niveau 

 auf der zweiten Seite des Gebirges wieder dieselben Verhältnisse wie 

 auf der ersten. 



Dies ist immer der Fall, wenn bei der Expansion die Sättigungs- 

 curve gar nicht erreicht wurde, d. h. wenn sich die Vorgänge ganz 

 im Trockenstadium abgespielt, dann fehlen auch die charakteristischen 

 P"igenthümlichkeiten des Föhn. 



Ist jedoch das Regenstadium erreicht worden und ist in dem- 

 selben das condensirte Wasser thatsächlich herau.sgefallen , dann lässt 

 sich der Process nicht umkelu-en und dann geht bei der Compression 

 die Zustandsänderung von r aus nach der Adiabate cd des Trocken- 

 stadiums weiter. 



Hier lehrt nun ein Blick auf die Figur sofort, dass bei dieser 

 Zustaiidsänderung schon bei einem Drucke, der weit unter dem An- 

 fangsdruck liegt, die Anfangstemperatur erreicht wird, und dass man 

 beim Weiterschreiten nach Drucken, die dem Anfangsdrucke nahe 

 stehen, d. h. beim Herabsteigen in das alte Niveau zu viel höheren 

 Temperaturen gelangt. 



Dabei ist die Dampfmenge eine viel geringere, da die Thau- 

 punktseurve S,. — die übrigens nicht gezeichnet wurde, um die 

 Figur nicht zu überladen — der Coordinatenebene näher liegt als 

 die Curve /S'„ und da die Zustandscurve cd mit *S,. in der gleichen 

 zu PV parallelen Ebene bleibt. Die Dampfmenge, die im Anfangs- 

 zustand x^ war, ist am Ende nunmehr o;,, = x^ < x„ . wälirend für die 

 Temperatur die Gleichung T^ > T„ gilt. 



Man hat mithin nach dem Übergänge über das (iebirge warme 

 trockene Luft vor sich, während sie zuerst kühl vnid fcuclit war. 



