520 Gesamititsitziing vom 26. April. — MittliPilmiu; vom 10. Januar. 



('. Der Luftau,stau.scli zwischen ('yclonc und A iiticyclone 

 im Wiiitrr. 



Im Winter ,i>(\staltet sich das DiagTamni für diesen Vori^'aiiü; weseiit- 



Hch anders als im .Sommer. Zunächst bewcj^cn sich alle Zustands- 



„ änderungen, wenigstens sofern es sich um 



Anfangs- und E^ndzustände handelt (Fig. 7), 



nälier hei den Coordinatenaxen , da die in 



Betracht konunenden Temperaturen nicht 



so hoch steigen als im Sommer, und (hi 



dementsprechend die weiten von den Axen 



abliegenden Isotliermen gar nicht erreicht 



"" ^c werden. 



' Ferner hat man hier im Ausgangs- 



punkte a niedrigen Druck und höhere, im 



Endpunkte (j höheren Druck und niedrigere Temperatur, so dass fj 



links und oberhalb a zu suchen ist. 



Überdies entfernt sich die Linie, dei-en Projection hier betrachtet 

 Avird, nie so weit von der Coordinatenebene als im Sommer, da der 

 absolute Feuchtigkeitsgehalt immer gering bleibt. 



Verfolgt man nun die Zustandsänderung beim Aufsteigen in der 

 Cyclone genauer, so darf man zunächst annehmen, dass der Vorgang 

 sich bis zum Erreichen der oberen Begrenzung der Wolkenscliicht 

 der adiabatischen Exjjansion ziemlich nahe anschliesse, da unterhalb 

 dieser Begrenzung Einstrahlung und Ausstrahlung jedenfalls nur unter- 

 geordnete Rolle spielen. Wenn aber eine Abweichung von der Adia- 

 bate vorhanden ist, so kann dies nur im entgegengesetzten Sinne wie 

 im Sommer der Fall sein, d. h. die Linien werden stärker sinken 

 als im Sommer. 



In der Zeichnung ist letzteres angenommen, so wie dass der 

 Übergang aus dem Trockenstadium unmitteliiar in das Schneestadium 

 stattfinde. Von diesem Punkte an sinkt die Zustandscurve wieder 

 allmähliger, jedoch in Folge der in grösserer Höhe sicher ülier- 

 wiegenden Abkühlung mit fortgesetzt wachsender Neigung, bis end- 

 lich der Wendepunkt erreicht ist mid C'ompression an die Stelle der 

 F^xpansion tritt. Der ganze Verlauf der Zustandsänderung bis zu diesem 

 Punkte hin wird durch die Curve ahv dargestellt. 



Bei der von da ab erfolgenden Compression muss nun die Zu- 

 standscurve allmählig nach dem Punkte d hinführen. 



So weit unsere Kenntnisse über die thatsächlichen Verhältnis.se 

 bisher reichen, geschieht dies in der Weise, dass in grösseren Höhen 

 die Com2)ression adiabatisch — nach der Adiabate des Trockenstadiums 



