648 Sit/.iiiiji; der |)liy.s. -math. Classe v. :^1. Mai. — Mittlieiliing v. 3. Mai. 



Masse auch gleichzeitig die Reibvingscoii.stante entsprecliend vcrgnVs.scM't 

 werden kann. Wenn dies nicht <ler Fall ist, di('.seU)e vielmehr 

 unveränderten Werth behält, so wird der Einfluss der Rciliuiig ;uit' 

 die vergrösserte Masse sehr viel kleiner werden, als auf die kleinere. 

 Die grosse Masse wird in Folge dessen die Wirkungen des Beharrungs- 

 vermögens viel weniger durch die Reibung beeintlusst zeigen. 



Zu bemerken ist, dass dabei das Potential P zwar unverändert 



.dp ,1 



blieb, die Kräfte -tt— aber auf den W ertli zurückgeführt werden 



ax n 



würden, und dass der ganze Process, wie sclion l)emerkt, zu seinem 

 Ablauf die ?< fache Zeit erfordern würde. 



Da Dichtigkeit und Druck unverändert l)Ieiben sollen, so würden 

 auch die etwa vorhandenen Temperaturunterschiede ihre Grö.sse und 

 Wirkung behalten und das Verhältniss der mechanischen Ähnlichkeit 

 nicht stören. 



Leider können wir in verkleinerten Modellen die in verschiedenen 

 Höhen verschiedene Dichtigkeit der Atmosphaere nicht nachahmen. 



dp 



da wir die Schwerkraft, die im -„— steckt, nicht entsprechend ändern 



können. Unsere mechanischen Vergleiche würden nur eine Atmosphaere 

 von constanter Dichtigkeit nachahmen können. Eine solche müsste 

 bekanntlich 8026"' Höhe bei 0° C. haben, um den mittleren Baro- 

 meterstand von yö"" Quecksilber hervorzul)ringen. Wollten wir sie 

 im Modell durch eine Schicht von i'" Höhe darstellen, so würde 

 ein Tag auf 10.8 Secunden, ein Jahr auf 65.5 Minuten reducirt 

 werden müssen, und der Einfluss der Reibung bei einer Bewegung 

 mit Geschwindigkeiten, die denen der Atmosphaere entsprechen, in 

 dem kleinen Modell 8026 mal .so gross sein müssen als in der 

 Atmosphaere. Der Verlust an lebendiger Kraft in der Atmospliaere 



65.5 



während eines Jahres würde also nur dem in ~ Minuten, was 



802b 



weniger als eine halbe Secunde ist, entsprechen. 



Andererseits lässt sich mit den gemessenen Werthen der Reil>ungs- 

 constante der Luft für einige einfache Fälle berechnen, wie lange Zeit 

 eine nur durch Reibung verzögerte Bewegung gebrauchen würde, um 

 auf die Hälfte ihrer Geschwindigkeit herabzugehen. Die Annahme 

 constanter Dichtigkeit ist hierbei für unseren Zweck ungünstiger, als 

 die Wirklichkeit. 



Nehmen wir an, dass über einer unendlichen Ebene sich eine 

 Luftschicht von der constanten Dichtigkeit der unteren Schichten 

 der Atmo.sphaere ausbreitete und eine Ibrtströmende Bewegung von 

 der Geschwindigkeit u in Richtung der x parallel der Ebene habe. 



