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Sit/.uiif; der jiliysikaliscli-niallipmntischen Tlasse vom 16. Juli. 



liätte. Wie dem auch sei, einstweilen .sagen wir, da.ss bei A, eine 

 Schwelle stattfindet, unterhalb welcher für gewisse Beobachtungsmittel 



W, R 



Fig. J. 



die Köpfe der die heterodromen Widerstände darstellenden Ordinaten 

 in dem Stück /',„,, ,,^ der der T-A-Ebeue parallelen Ebene t, , .,,, zu 

 liegen scheinen. Über diese Schwelle hinaus al)er wird der heterodronie 

 Widerstand um so grösser, je grösser die Dichte und je kleiner die 

 Sddiessungszeit. Um so höher also erheben sich mit wachsender 

 Dichte und mit aV)nelimender Schliessungszeit die Köpfe der Ordinaten 

 r über die Ebene «',, ,,.,,,, so dass sie in der verwickelt gekrümmten 

 Fläche ?',,2,3,^ liegen. Es ist anzunelunen, dass der heterodrome Wider- 

 stand mit wachsender Stromdichte einer (»renze sich nähere (s. oben 

 S. 717); dies wird durch den, zuletzt gegen die Axe der Dichten 

 concaven Verlauf der Curve des heterodromen Widerstandes liir ver- 

 schwindend kleine Schliessungszeit ausgedrückt. Ebenso nähert er 

 sich wohl mit wachsender Schliessungszeit einer unteren Grenze, so 

 dass die Curve i\ ^ sich asymptotisch einer der Axe der Zeiten paral- 

 lelen Geraden anscidiesst: worüber aber noch vuiten etwas zu bemerken 

 sein wird. 



