1048 Sitz. d. phys.-math. Kl. v. 27. Juli 1916. — Mitt. d. Gesamtsitz. v. 20. Juli 
Der hier gebrauchte Ausdruck hängt ja von der speziellen Vor- 
aussetzung ab, daß das auf ein Teilchen im Innern des polarisierten 
Mediums wirkende Feld gerade gleich '/; des Moments der Volum- 
einheit ist. Es ist höchst wahrscheinlich, daß für sehr längliche Mole- 
küle «dieser Ansatz zu grob ist!. 
Zur Prüfung der Formel (Ila) dient die folgende Tabelle: 
Tabelle 2. 






: n2-1 rn, nr; 
me+2 ß n Teugz 
124.4°| 0.3236 1.0426 0.3104 -0.024 
115.4 0.3175 1.0512 0.3020 -0.032 
110 0.3148 1.0560 0.2981 -0.036 
100 0.3118 1.0651 0.2927 —0.041 
90 0.3096 1.0743 0.2882 -0.046 
80 0.3082 | 1.0823 0.2848 -0.049 
Die Werte der letzten Kolonne sollten eine lineare Funktion der Tem- 
peratur sein; die Kurve zeigt aber eine deutliche Krümmung. Doch 
sieht man, daß sie sicherlich zwischen den Temperaturen 140° und 
150° © durch Null geht. Daher erhalten wir schätzungsweise 
® = 410° abs. 
Zur Berechnung des elektrischen Moments p eines Moleküls brauchen 
wir noch das Molekulargewicht z; aus der chemischen Formel C,,H,,NO, 
folgt # = 337. Für die Dichte können wir hierbei 1 setzen. Dann 
erhalten wir nach Formel (II): 
p = 4.6: 10°" el.-stat. Einh. 
$ 15. n-buttersaures Natrium. 
Die Dichte und die Brechungsindizes (für mehrere Farben) sind 
von L. ÖBErLÄNDER gemessen”. Die Brechungsindizes der ordentlichen 
und außerordentlichen Welle sind bei dieser Substanz sowie bei zwei 
verwandten Körpern (deren Dichte nicht gemessen ist) beide größer als 
! ABrAHAMm ersetzt die Zahl . durch = +5, wo s ein Maß für die Wirkung 
der Nachbarmoleküle darstellt. Vgl. M. Aprauım, Theorie der Elektrizität II. r. Aufl., 
S. 271. Eine genauere Berechnung der Wirkung der Nachbarmoleküle für para- 
magnetische Substanzen hat neuerdings R. Gans gegeben (Ann. d. Phys. [4], 50, 1916, 
S. 163). 
2 L. ÖBERLÄnDER, Untersuchungen über Brechungskoeffizienten flüssiger Kristalle 
bei höheren Temperaturen. Inaug.-Diss., Halle 1914. 
