1060 Sitz. d. phys.-math. Kl. v. 27. Juli 1916. — Mitt. d. Gesamtsitz. v. 20. Juli 
Tabelle 25. 





— — 
% (e/Po)ısoo | a. 10! b | © abs. | c 
| | j | 
671 | 1.0005 | 0.767 | 0.0213 | 550° 0.0422 
589 1.0020 0.827 | 0.0217 | 536 0.0443 
546 1.0010 | 1.110 | 0.0251 | 499 0.0554 
436 1.0014 0.718 | 0.0198 547 0.0394 
Aus der Formel G,H,O,N ergibt sich das Molekulargewicht 
# — 537: daraus und aus dem Mittelwerte © — 533° berechnen wir das 
Moment 
A 1 
p = 6.68 - 107". —— el.-stat. Einh. 
V; 
Setzt man näherungsweise p = |, so hat für gelbes Licht die 
Konstante A = Or, fi den Wert 7.0. Daher findet man für die elek- 
trische Doppelbrechung in der Nähe des Umwandlungspunktes der 
isotropen Phase nach der Formel (IV’): 
n,—n, = 0.000386 E** (E in el.-stat. Einh.), 
— 0.80-10°° E*”° (Ein Volt pro cm). 
Die genauere Prüfung der Theorie wird besonders die Temperatur- 
abhängigkeit der übrigen optischen Parameter berücksichtigen müssen. 
Hierfür sind systematische Beobachtungen nötig, die noch nicht in ge- 
nügendem Umfange vorliegen. 
Die Grundlage der Theorie, nämlich der Dipolcharakter der Mole- 
küle, könnte unmittelbar auf zwei Weisen geprüft werden. Einmal 
müßte nämlich die richtende Wirkung der Platten, zwischen denen 
die flüssige Substanz eingeschlossen ist, ganz oder teilweise von elek- 
trischen Kräften herrühren und daher von der Dielektrizitätskonstante 
der Plattensubstanz abhängen. Sodann müßten beim Eintreten des 
anisotropen Zustandes freie Ladungen an den Grenzen der Substanz 
auftreten; diese ließen sich vielleicht beobachten, wenn die Anisotropie 
durch ein magnetisches Feld plötzlich erzeugt wird. Man hätte dann 
den merkwürdigen Fall eines durch ein magnetisches Feld elektri- 
sierten Körpers. 

Ausgegeben am 17. August. 

Berlin, gedruckt in, der Reichsdruckerei. 
