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914 Gesammtsitzung vom 30. Juli. 
worin £,,#,,...e, gegebene Functionen der Grössen 
Died DDR 
E, eine gegebene Function der p,....p, und deren Ableitungen bis 
zur 2v— 2" Ordnung hin ist; dann ergeben sich aber aus (35) zu- 
nächst für 4 die „+1 partiellen Differentialgleichungen 
‚ »H ‚ %H 0’H 5 
a Pe Zap N 
‚ »H ‚ ®H ; Hr B 
(38) P: op"d p\ Ya ap dp" Ex 2: epl’ ap" a 
‚ »H ‚ »H 
0H 
Da Pr a He Da NT 
und 
2 Br afam,, a 
Ri Zrign dt \ dp‘ in di: EB 2 Ipwop 
In laH Geo: de 
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a 17 -alar)* m E 
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st ® op" 
in welch letzterer Gleichung die Grössen p®”), p®=®, ... p®=» nicht 
mehr vorkommen. Man sieht leicht, dass die Gleichungen (38) un- 
mittelbar integrirbar sind, wenn man 
Seen 2] oH 
in je einer als abhängige Variable auffasst, indem sie lineare partielle 
Differentialgleichungen vorstellen mit von den unabhängigen Variabeln 
freien Coeffieienten, und es müssten sodann die bei der Integration 
eintretenden willkürlichen Functionen durch die Gleichung (39) weiter 
bestimmt werden. 
Ist 7 nur von den Coordinaten und deren ersten Ableitungen 
abhängig — wie dies bei dem gewöhnlichen und dem erweiterten 
für das Weser’sche Gesetz gültigen Potential der Fall ist —, so geht 
die Differentialgleichung (35) in 
N a a 
(40) p. +p) ee +...+p, in —H—E 
op, op, op, 
über, worin E eine willkürlich vorgelegte Function von P,,... Pu: Pr +-- PL 
sein darf, die nur im Verlaufe der Bewegung stets endlich ist, und für 
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