1180 Sitzung der phys. -math. Classe v. 5. Nov. — Mittheilung v. 22. Oct. 
und für = —MA,B, = —MB, C,=— MC die Grössen A,B,C 
wiederum die Coordinaten des Schwerpunktes, welche dann nach (13) 
den Differentialgleichungen genügen 
— (1 MA® +, Q=0, —(- MBH, R,=0,— (1 MC) +, S:=0, 
so dass das kinetische Potential der Schwerpunktsbewegung durch 
B=-— 2 (ABI) 2.09) 
2 
ausgedrückt ist; ist d&= 1, so geht dieser specielle Fall in den be- 
kannten Satz von der Erhaltung der Bewegung des Schwerpunktes 
für die kinetischen Potentiale in der gewöhnlichen Form über. 
Es möge endlich noch gestattet sein, einige Bemerkungen über die 
Natur der Integrale der erweiterten Hanmıwron’schen Bewegungsgleichun- 
gen hinzuzufügen, die in der früheren Arbeit entwickeltworden sind. 
Sei das kinetische Potential 7 eine algebraische Function von 
t, Ps» PA»: pl”, welche der Gleichung genügen möge 
(4) Pr l, 2%, EFF. FnP De. PN) = 
worin 7,,7,,...7r, rationale Functionen der eingeschlossenen Grössen 
bedeuten, so sind die Ableitungen beliebiger Ordnung von H nach 
den Coordinaten und deren nach der Zeit genommenen Ableitungen 
bekanntlich rationale Funetionen eben dieser Grössen und von H selbst, 
und es können somit die Gleichungen (145) der früheren Arbeit in 
die Form gesetzt werden 
| R,, (t; Rp: N DTG DB PROIO pP.» ... ee ... Bez) = Poav—ı 
R,, (, H,Pp, a 2.>P, year 2, Ort wein Be) se] — Pa,—2 
(15) / ; («+ 1) („+1) 
y—ıI ’ »‚Pı»**+-PurPıy «Par "+ Pı FR „73 — Po+ıI 
R,_.,(b. H,p Du, P p B)=P, 
R,  (6H,P:3 2 Do NE rn 
(fünp—rs2 ze), 
worin R,,, R,,,... ,, rationale Funetionen der eingeschlossenen Grössen 
bedeuten, von denen die erste in den Grössen p”,... pe», die 
zweite in p®=9,...p®=,... die vorletzte in pe*”,... p*® ]Jinear 
R 2 rates ? 2 & 3 
ist. Die Elimination der u+1 Grössen p” und H zwischen den 
#2 Gleichungen: (14), den u Gleichungen 
Bl P%0. DD ee 
und der Gleichung 
u 
(16) E == B- >,.2,0.. > 2 Dr u BoD 
