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Gesamtsitzung vom 11. Januar 1911 



Im Abstände z von der Keilkante sind die 1 Dicke d und der 

 Drehungswinke] w der Polarisationsebene des eintretenden Lichtes: 



(3.) d=z-tgß, (4.) /(• = </•:.. 



Befindet sich dieser Keil im senkrecht eintretenden weißen Lichte 

 in Diagonalstellung zwischen gekreuzten Nicols vor einem Spektroskop, 

 dessen Spalte senkrecht zur Keilkante liegt, so treten in dem Spek- 

 trum dunkle Kurven auf. die erzeugt werden durch die Stellen des 

 Keils, an denen die Polarisationsebene des eintretenden Lichtes um 

 w = p-~ gedreht wird (p = 1, 2. . . .), so daß: 



(5.) dp, = p-rr oder d=>>-/) r ,=p --,--■ ,, . 



u — w 



Gegenüber den unter II betrachteten Quarzkeilen mit einer zur opti- 

 schen Achse parallelen Eintrittsfläche ist es, wie aus Fig. 6 hervor- 

 geht, für Keile mit einer zur optischen Achse senkrechten Eintritts- 

 fläche charakteristisch, daß auch in einem Interferenzspektrum die 

 dunklen Kurven deutlich gekrümmt sind. 



Fig. 6. 



Quarzkeil mit einer zur optischen Achse senkrechten Eintrittsiläche. Spektrale 

 Zerlegung der Interferenzfarben. Abhängigkeit der Dicken d p =p'\: (w' — a") von der 

 Wellenlänge; Maßstab in mm (Tab. 6). Ordnungszahlen der dunklen Streifen 1— 14. 



Wird der Keil beleuchtet mit einfarbigem Licht, so erscheint in 

 dem aus dem Analysator tretenden Licht das Grundrot mit der In- 

 tensität: 



(6) 



R , = /•> •sin" [d -o x 



1 ■ 

 • sin -d 



