Ruhkns: Das ultrarot« Spektrum ~>7 



u ir auch von dem ultravioletten Spektrum jetzt über 9 Oktaven, so 

 daß <lcr Umfang des gesainten uns bekannten optischen Spektrums 

 beute etwa [9 Oktaven beträgt, wovon nur eine einzige durch unser 

 Anne wahrgenommen wird. 



Wir kehren nunmehr zu der Betrachtung des ultraroten Spek- 

 trums zurück und des Nutzens, welchen wir uns von seiner Er- 

 forschung für die Prüfung der elektromagnetischen Lichttheorie ver- 

 sprechen dürfen. Die Versuche von Hertz über Strahlen elektrischer 

 Kraft haben zwar eine glänzende Bestätigung der MAxwELLSChen 

 Theorie geliefert, aber diese Bestätigung konnte nur eine qualitative 

 sein, soweit das Verhalten der ponderabeln Materie in Frage kam. 

 Denn in einem Punkt waren die von Hertz erzeugten elektroma- 

 gnetischen Wellen von denen des optischen Spektrums sehr verschie- 

 den, nämlich in Beziehung auf ihre Wellenlänge. Die schnellsten 

 elektrischen Schwingungen, welche Hertz zu erzeugen vermochte, 

 hatten eine Schwingungszahl von 500 Millionen pro Sekunde, ent- 

 sprechend einer Wellenlänge von 60 cm, während die Schwingungs- 

 zahl des gelben Natriumlichts millionenmal größer, seine Wellenlänge 

 also millionenmal kleiner ist. Diese ungeheure Verschiedenheit der 

 Schwingungszahl hat zur Folge, daß ein direkter Vergleich der Körper- 

 eigenschaften im sichtbaren Gebiet und im Bereich der HERTzschen 

 Wellen für die Prüfung der MAXWELLSchen Theorie nicht zu brauch- 

 baren Ergebnissen führen kann. Der tiefere Grund hierfür liegt in 

 einem gewissen Mangel dieser Theorie, über welchen sich ihr Schöpfer 

 vollkommen im klaren war. Maxweli.s Gleichungen berücksichtigen 

 nämlich nicht die atomis tische Struktur der Materie. Sie gelten für 

 sogenannte Kontinua, d. h. für strukturlose Medien, in welchen weder 

 selektive Absorption noch Farbenzerstreuung vorkommen kann. Nun 

 kommt allerdings das Verhalten eines Körpers mit atomistischer Struk- 

 tur gegenüber solchen Schwingungen, deren Periode groß ist im Ver- 

 gleich mit der Eigenperiode der mitschwingenden Teilchen, demjenigen 

 eines Kontinuums sehr nahe. Deshalb gilt die MaxwellscIic Theorie 

 in ihrer ursprünglichen einfachen Gestalt mit guter Annäherung nur 

 in denjenigen Spektralbereichen, welche weit jenseits der ultraroten 

 Absorptionsgebiete gelegen sind, und sie muß in den kurzwelligen 

 Teilen des Spektrums versagen, in welchen die Schwingungszahlen von 

 derselben Größenordnung sind wie die molekularen Eigenfrequenzen. 



Selbstverständlich kommen hierbei nur solche Eigenschwingungen 

 in Frage, welche von elektrisch geladenen Teilchen ausgeführt wei- 

 den, denn nur diese können durch elektromagnetische Wellen be- 

 eintlußt werden. Aber wir wissen heute, daß die Moleküle aus elek- 

 trisch geladenen Atomen oder Atomgruppen bestehen, welche man 



