fiO öffentliche Sitzung vom 25. Januar 1!H7 



knnntlich auch in anderer Hinsicht abnorm verhält. Auch die von uns 

 beobachtete Änderung des Emissionsvermögens der Metalle mit der 

 Temperatur entsprach ihrer Größe und Richtung nach vollkommen dem 

 Betrage, welcher sich nach der angegebenen Formel aus dem Tempera- 

 turkoeffizienten des elektrischen Leitvermögens berechnen läßt. 



Das Hauptergebnis dieser Versuche können wir auch in der Form 

 aussprechen, daß es uns gelungen ist, mit Hilfe der Maxwellsc-Iich 

 Formel das elektrische Leitvermögen eines Metalls aus optischen Strah- 

 lungsmessungen zu bestimmen. 



Daß diese MAxwEixsche Beziehung bereits bei einer relativ kleinen 

 Wellenlänge von 25.5 \x so gut erfüllt ist, läßt darauf schließen, daß 

 die Metalle, wie wahrscheinlich alle chemischen Elemente, im lang- 

 welligen Ultrarot zwar molekulare Eigenschwingungen besitzen, was 

 unter anderem aus der Abhängigkeit der spezifischen Wärme von der 

 Temperatur geschlossen werden muß, daß diese Eigenschwingungen 

 sich aber in optischer Beziehung nicht bemerkbar machen, weil die 

 schwingenden Ionen alle gleichnamig elektrisch geladen sind. 



Wir wenden uns nunmehr zu der Prüfung des zweiten aus der 

 MAXwELLSchen Theorie abgeleiteten Satzes, welcher für vollkommene 

 Nichtleiter gilt und welcher aussagt, daß das Quadrat des Brechungs- 

 exponenten n gleich der Dielektrizitätskonstanten D der betreffenden 

 Substanz sein muß. Auch diese Beziehung hat Maxwell selbst bei 

 der Begründung seiner Theorie einer Prüfung unterworfen und nach 

 ihm viele andere Physiker. Es ergab sich, daß bei manchen Stollen, 

 insbesondere bei den Gasen und bei einigen wenigen festen und flüssigen 

 Isolatoren, z. B. bei den chemischen Elementen, jene Beziehung durch 

 die Erfahrung bestätigt wurde, wenn man den Brechungsexponenten // 

 aus optischen Messungen im sichtbaren Spektrum ermittelte und die 

 Dielektrizitätskonstante!) für langsam veränderliche Felder bestimmte. 

 Bei der Mehrzahl der Stoffe freilich ergab sich auf diesem Wege 

 keine befriedigende Übereinstimmung, und in manchen Fällen waren 

 die Abweichungen von enormer Größe. Über die Ursache dieser 

 Differenzen sind wir nicht mehr im Zweifel. Sie sind, wie wir ge- 

 sehen haben, in erster Linie auf die Wirkung der molekularen Eigen- 

 schwingungen zurückzuführen. Eine quantitative Bestätigung der Formel 

 ir = 1) können wir. wenn n aus optischen Messungen, /> aus elek- 

 trischen Beobachtungen ermittelt werden soll, nur dann erwarten, 

 wenn der Brechungsexponent n an einer Stelle des Spektrums ge- 

 messen wird, welche nach der langwelligen Seite genügend weit von 

 den Absorptionsgebieten entfernt ist. Es hat sich gezeigt, daß diese 

 Bedingung bei festen Körpern nicht nur notwendig, sondern auch 

 ausreichend ist, um die Gültigkeit der MAxwELi.sehen Formel zu ge- 



