Ki i;i \s: l);is ultrarote Spektrum (i 1 



währleisten. Weiterhin folgt aus den Versuchen, daß man I »ei Ver- 

 wendung der langwelligen Queeksilberdampfstrahlung von den Al>- 

 sorptionsgebieten der meisten festen Körper schon weit genug ent- 

 fernt ist, um hier eine Prüfung der Formel mit Aussicht auf Erfolg 

 vornehmen zu dürfen. Die Messung des Brechungsexponenten ge- 

 schieht für diese langwellige Strahlung am bequemsten auf indirektem 

 Wege, indem man das Keilexionsvermögen ermittelt und hieraus mit 

 Hilfe der bekannten FßESNELSchen Formel den Brechungsexponenten 

 berechnet. 



Im Laute der letzten Jahre sind auf diese Weise in dem Ber- 

 liner Laboratorium an 35 festen Körpern, darunter 20 Kristallen und 

 15 amorphen Substanzen, die Brechungsexponenten für die langwellige 

 (Queeksilberdampfstrahlung und außerdem die Dielektrizitätskonstanten 

 nach der Lr.cHKKsehen Methode gemessen worden. Dabei winden mir 

 solche Substanzen zur Prüfung herangezogen, bei welchen das Quadrat 

 des optischen Brechungsexponenten für sichtbare Strahlung von der 

 beobachteten Dielektrizitätskonstanten wesentlich verschieden war. Aber 

 in allen Fällen war die MaxwellscIic Beziehung mit hinreichender 

 Genauigkeit erfüllt, wenn statt des Brechungsexponenten für gewöhn- 

 liches Licht derjenige für die langwellige Queeksilberdampfstrahlung 

 in die Formel eingesetzt wurde. 



Ganz anders verhielten sich die flüssigen Substanzen. Innerhalb 

 der Flüssigkeiten haben wir zwei Gruppen zu unterscheiden. Hei der 

 einen, der z. H. Benzol. Xylol und Schwefelkohlenstoff" angehören, 

 wird schon bei einer relativ kleinen Wellenlänge des ultraroten Spek- 

 trums ein Brechungsexponent erreicht, welcher der Quadratwurzel aus 

 der Dielektrizitätskonstanten für statische Lädungen sehr nahekommt. 

 Hier sind also starke Absorptionsgebiete, welche einen wesentlichen 

 Beitrau zur Dielektrizitätskonstanten liefern, im langwelligen Spektrum 

 nicht mehr zu erwarten. Bei der anderen Gruppe von Flüssigkeiten 

 dagegen, z. B. bei dem Wasser, dem Glyzerin und den Alkoholen, ist 

 auch im Bereiche der langwelligen Queeksilberdampfstrahlung die An- 

 näherung des Brechungsexponenten an die Wurzel aus der Dielek- 

 trizitätskonstanten für langsam veränderliche Felder noch lange nicht 

 vollendet. Bei diesen Substanzen muß daher bei noch viel längeren 

 Wellen, etwa, im Bereiche der HERrzschen Strahlen elektrischer Kraft, 

 nochmals starke Absorption und anomale Dispersion eintreten, welche 

 in den meisten Fällen auch tatsächlich beobachtet worden ist. Die 

 Ursache dieser äußerst langwelligen Absorptionsgebiete ist nach allem, 

 was wir wissen, nicht in dem Vorhandensein molekularer Eigenschwin- 

 gungen zu suchen, sondern diese Absorption beruht, wie Hr. Debye 

 gezeigt hat, auf dem richtenden Einfluß, welchen das elektrische Wechsel- 



