230 Sitzung der phys.-math. Klasse vom 8. März 1917. Mut. vom 22. Februar 



Im Falle zweier merklicher Minima und totaler bzw. ringförmiger 

 Bedeckung, wie J »ei 3 Lyme, bestehen noch die bekannten Beziehungen: 



r* u 2 i — X, 



io. /r = — z= (Minimum I total) 



1 1 . L , = i — /.„ = Ä r (Minimum I total) . 



Ist in dem System noch eine Lichtquelle L vorhanden, die an dem 

 Bedeckungsvorgang nicht teilnimmt, z. B. eine leuchtende, das ganze 

 System umhüllende Gasmasse oder eine dritte Komponente, die einen 

 merklichen Beitrag zur Gesamthelligkeit liefert, so ist die Einheit der 

 Helligkeit L A + L a + L , und es wird: 



i > 



k 2 = 



L A = K-L . 



In diesem Falle ist keine Aussicht vorhanden, die wahren Ver- 

 hältnisse des Systems zu ermitteln. 

 Ferner ist: 



12. e cos cd = ■— /, — /, — -PI 



P \ 2 J i •+• sin 3 i 



e und cd müssen diese unmittelbar aus der Lichtkurve abzulesende 

 Bedingung, außerdem die folgende erfüllen : 



R. -+■ r. p. sin H. sin y. 



I 2. ^s • — ^= I 



R a ■+- 1\ p 2 sin ß 2 sin 7, 



wo die Indices sich auf die beiden Minima beziehen und die Größen 

 H und y für den Beginn oder das Ende der Bedeckung zu nehmen 

 sind. Für den Fall i = 90° geht diese Bedingung über in 



/i, -+- /', p, sin h, 



14. 



R, -+- r, p, sin 1 



Man berechnet für äquidistante Werte von cd aus 12. e und be- 

 dient sich dann einer Tafel für die wahre Anomalie, z. B. der- 

 jenigen von Schlesinger und Udick 1 . Der Schnittpunkt der Kurven 

 /(cd) = p, sin h t sin y, . </) (cd) = p 2 sin 9 2 sin y, liefert cd und damit e. Ein 

 bequemes Näherungsverfahren, das aber nur für kleine Exzentrizitäten 

 genügend streng ist. entwickelt Russell a. a. 0. Man wird unseres 

 Erachtens nicht häutig in die Lage kommen, reelle Werte von e und 

 cd aus der Lichtkurve bestimmen zu können, da dies zur Voraussetzung 

 hat, daß für die beiden Bedeckungen dieselben effektiven Radien 



1 Publ. Allegh. ohs.. Bd. 2, Nr. 17. 



