

I'.iii iiiMCk und R. Praoer: Untersuchung des Lichtwerhsels von sLyrae 'IM 



der Komponenten maßgebend sind. was bei S Lyrae sicherlich nicht 

 der Fall ist. und vielleicht überhaupt nur ausnahmsweise zutrifft. 



Zwei weitere wichtige bekannte Beziehungen, die sich unmittel- 

 bar aus 2. ergeben, sind die folgenden, von denen die erste nur im 

 Falle totaler bzw. ringförmiger Bedeckung zur Geltung kommt : 



j A 2 (\ — r sin 2 i cos 2 9,) (i — /-) 2 = p'(cos ! i-i- sin 3 i sin 2 9,) 

 j . I 2 ( i — r sin 2 / cos 2 9,-) (i -+- /:)- = ;,- (cos 2 /-t-siir i sin 5 9,) ' 



wo 9,. Pi für i\i'\\ Beginn oder das Ende der Bedeckung, 9,, c, für ße- 

 ginn oder Ende der Totalität bzw. Ringförmigkeit gelten. Diese Be- 

 ziehungen liefern i und .1. wenn 9,- und 9, bekannt sind, die aus licht- 

 elektrischen Messungen mit ungleich größerer Genauigkeit bestimml 

 werden können als bisher. Natürlich wird man zunächst für jedes 

 Minimum eine Kreisbahn voraussetzen. Die erste Näherung liefert zu- 

 gleich Anhaltspunkte für eine etwa noch nötige kleine Variation von 

 7, und 9, und damit genauere Werte t'i'iv 1 und i. Man kann aber 

 diese Gleichungen auch noch in mannigfacher anderer Weise verwenden. 



Der verwickeitere Fall, daß k nicht von vornherein bekannt ist. 

 wird uns bei der folgenden Untersuchung nicht beschäftigen und kann 

 daher hier außer Betracht bleiben. Zwar war auch im vorliegenden 

 Falle anfangs l< nicht bekannt, aber dies lag nicht am Wesen des 

 Problems, sondern an der Beschaffenheit des Beobachtungsmaterials. 



Für Kreisbahnen vereinfachen sich die Formeln i. und 2. dahin, 

 daß 9 zur mittleren Länge und c = i wird. Für kugelförmige Kom- 

 ponenten wird s = o. Für i = 90 wird 6 = sin 9. 



Das von Russell a. a. 0. entwickelte Verfahren zur Bahnbestim- 

 mung von Bedeckungsveränderlichen konnte in dem vorliegenden Falle 

 zunächst nicht herangezogen werden, aus Gründen, die auseinander- 

 zusetzen hier zu weit führen würde. Nachdem erst eine gute ge- 

 näherte Lichtkurve vorhanden war. wurde mit Erfolg auch Russells 

 Verfahren angewandt. Die Anwendung der Methode der kleinsten 

 Quadrate auf die Normalhelligkeiten führte dann zu nahe demselben 

 Ergebnis wie die Rechnung nach den vorstehenden Formeln. 



In den im folgenden besprochenen Untersuchungen ist e. das nach 

 den spektroskopischen Beobachtungen' zwar merklich, aber sehr klein 

 ist. während über die Lage des Periastrons für 19 16 überhaupt keine 

 Festsetzung getroffen werden konnte, gleich Null gesetzt worden. Da 

 auch über die Rotationszeit der großen Achsen der Ellipspide nichts 

 weiter bekannt ist. als daß sie im Mittel gleich der Umlaufszeit im 



1 Nach I!. II. (.'1 1; 1 iss. a. a. 1».. i.si e = 0.018. Dort ist auch eine Übersicht übet' 

 die in Betracht kommende photometrische und .spektroskopisehe Literatur gegeben, die 

 daher hier nicht wiederhol! nu werden braucht. 



