.».S2 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 10. Mai 1917 



Ein dritter, rechnungsmäßig noch einfacherer Weg zur Ableitung 

 der Gleichung (n) für den stationären »stromlosen« Zustand ergibt 

 sich aus der Bedingung, daß die Zahl. derjenigen Systempunkte, welche 

 zur Zeit / im Abschnitt (q , d(/) , zur Zeit /-fr aber im Abschnitt 

 {q, dq') liegen, gleich ist der Zahl derjenigen Systempunkte, welche 

 zur Zeit / im Abschnitt (q',dq'), zur Zeit t + r aber im Abschnitt 

 (q , dq) liegen. Diese Bedingung, welche für den stromlosen Zustand 

 offenbar notwendig und hinreichend ist, lautet nach (4b): 



\\V(q)dq-<p, / (q'-q)d l/ ' NW(q')dq- <p q ,{q - q')dq 



oder, wenn man q'- q + r setzt: 



W(q)^(r) VV( 7 + p)0 f+r (- r) = W(q)cp <l (-r) + r ^- {W(q)<p v (- r)\ . 



[folglich : 



W(q) ■ {<p r/ (r) - <p q (- r)} = j- {W(q) ■ r-<p q (~ r)) . 



Multipliziert man beide Seiten dieser Gleichung mit /und integriert 

 dann über r von r — - o bis r — R bei konstantem 7. so ergibt sich 

 mit Rücksicht darauf, daß 



'; '. - '' '-■'■•'• 



| r<p q {-r)dr = - | rcp 7 (r)dr. 



und daß nach (9'a) Ins auf Glieder von kleinerer (Größenordnung: 

 k + Ä 



lr>,(-r)£r = - I )■- (p q {r)dr, 



-'/.' 



die Beziehung: 



! W{q);ir4 q {r)dr ^\w(q) ; ' j^<p 7 (r)dr 1, 



-R -Ä 



identisch mit der Gleichung (11). 



Dies Verfahren führt unter allen wohl am direktesten zum Ziel. 

 seine Anwendbarkeit' beschränk sich aber auf den stromlosen Zustund. 



Die allgemeine Formel (7) läßt sich auch anwenden in dem Falle, 

 daß der kleinen unregelmäßigen Verschiebung r von wech'seladem.Vor- 

 zeichen eine andere kleine regelmäßige Verschiebung ?"' von konstantem 



