K'i bens: l'licr die Brectmngsexponenten einiger fester Körper 



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doch zeigen die von Hrn. Löwe untersuchten Gläser etwas andere 

 Dielektrizitätskonstanten, als sie sich nach meinen und Hrn. Jaegers 

 Messungen ergeben haben. Da indessen diese Differenzen möglicher- 

 weise auf Verschiedenheiten der Glassorten zurückzuführen sind, so 

 kann hieraus noch nicht auf das Vorhandensein von Dispersion im 

 Gebiete der HERrzschen Wellen geschlossen werden. 



Ich habe, um die genannte Lücke auszufüllen, an zwölf der früher 

 von mir untersuchten Stoffen Messungen des Brechungsexponenten 

 für eine Strahlung von der Wellenlänge 5.7 cm (Schwingungszahl 

 v = 5.2 x io 9 ) ausgeführt, welche zwischen den langwelligen Queck- 

 silberdampfstrahlung (v = 10") und der damals verwendeten 10 m 

 langen HERTZschen Wellen (v = 3 X io 7 ) angenähert in der Mitte liegt, 

 wenn man, wie üblich, das Spektrum nach gleichmäßig fortschreiten- 

 den Logarithmen der Wellenlängen aufträgt. 



Fig. I. 



Zur Bestimmung des Brechungsexponenten wurde eine Interferenz- 

 methode gewählt, welche es gestattete, dieselben Platten zu verwen- 

 den, die früher zur Messung des Reflexionsvermögens und der Di- 

 elektrizitätskonstanten gedient hatten. Das zur Anwendung gebrachte 

 Verfahren ist ein indirektes und beruht auf dem Vergleich des Brechungs- 

 exponenten der zu untersuchenden Platte mit demjenigen einer Nor- 

 malsubstanz. Das Verfahren kann als eine abgeänderte Form einer 

 früher von mir angegebenen Interferenzmethode 1 bezeichnet werden. 

 Die Versuchsanordnung ist in Fig. 1 dargestellt. 



1 H. Rubens, Zeitschi', f. d. physikal. und ehem. Unterrieht. S. 239, 1897. 



